Спецпрактикум по сверхвысоким частотам. Гусев Ю.А. - 82 стр.

уже ионы или парамагнитные атомы, каждый из которых обладает магнитной
анизотропией, будут расположены менее хаотично и создадут анизотропию
среды. Математически это выражается тензором магнитной проницаемости. В
случае изотропной парамагнитной среды намагниченность М линейно связана с
внешним магнитным полем

                                        М =           χ   Н           (27)

    где χ - скаляр.
    В силу слабой поляризации парамагнетиков, можно с достаточной степенью
точности внутреннее поле считать равным внешнему, так что χ есть магнитная
восприимчивость среды.
    При анизотропном парамагнетике связь между М и Н остается линейной, но
восприимчивость становится тензором


                                            χ = {χ ik }               (28)

   иначе говоря, всю совокупность значений магнитной восприимчивости
можно представить в виде эллипсоида (такие величины называются тензорами
второго ранга). Тогда при радиочастотном внешнем поле n                                 переменная часть
намагниченности выразится:

                                    ξi =        ∑χ
                                                 k
                                                          ik   nk         (29)


      Компоненты тензора χik сложным образом зависят от внешнего магнитного
поля, и так как существует парамагнитная релаксация, они будут комплексными
(т.е. комплексным будет показатель преломления среды). Антисимметричную
часть тензора можно записать в виде:

                                 ⎧ 0            − iσ Z          iσ Y ⎫
                                 ⎪                                    ⎪
                           χ 0 = ⎨ iσ Z           0            − iσ X ⎬          (30)
                                 ⎪− iσ          iσ X              0 ⎪⎭
                                 ⎩      Y



    Вектор σ с компонентами σX, σY, σZ называют вектором гирации. Этот
вектор и определяет вращательные свойства среды.
    Уравнение (28) можно записать


                               ξ = χ η + i[σ ⋅η ]
                                            S
                                                                             (31)

              S
    где   χ       - симметричная часть тензора.