ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
46
Для бесконечно длинного цилиндра, помещенного в поперечное
однородное поле,
2
1
−=N
, для шара
3
1
−=N
, для пластины
1
−
=
N
,
для бесконечного цилиндра, помещенного в продольное поле
0
=
N
.
Последнее легко объясняется тем, что для длинного цилиндра поле
торцов не влияет.
Для неоднородно намагничивающихся тел (например, коротких
цилиндров) размагничивающий фактор должен быть выражен в виде
тензорной функции координат и в каждой точке тела будет различен.
Очень часто интересуются не линейным значением
размагничивающего фактора, а тем, как реагирует образец в среднем
на внешнее поле. Одной из таких характеристик является
баллистический размагничивающий фактор, он определяется как
среднее значение пространственно изменяющегося
размагничивающего фактора в плоскости, перпендикулярной к
направлению приложенного поля на середине между торцами
образца.
Для экспериментального определения размагничивающего
коэффициента нужно измерить магнитный поток в среднем сечении,
знать напряженность внешнего поля
H
0
и магнитную проницаемость
µ
r
. Расчет можно проводить по формуле
( )
1
1
1
1
1
μ
μ
μ
μμ
0
0
0
10
1
10
1
10
−
−
=
−
−
=
−
−
=
−
=
r
r
r
r
B
H
HH
H
HH
M
HH
N
. (5.10)
Для ферромагнитных материалов
1>>
µ
r
, тогда
µµ
µ
µ
−=+=
−
≈
r
r
r
B
B
B
H
HH
N
11
1
1
0
1
0
010
, (5.11)
или с еще одним приближением можно записать
B
B
N
10
≅
.
При помещении в магнитное поле полого тела из ферро-
магнитного материала с
1
>>
µ
r
, поле внутри полости будет ослаб-
лено. Это явление получило название магнитного экранирования.
5.3. Описание установки
Однородное магнитное поле создается в работе при помощи
катушек Гельмгольца, то есть двух катушек, имеющих общую ось и
расположенных в параллельных плоскостях на расстоянии, равном их
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 45
- 46
- 47
- 48
- 49
- …
- следующая ›
- последняя »
