ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
61
где
σ
– удельная проводимость проводника,
γ
– коэффициент
распространения волны,
ξ
– волновое сопротивление:
.,
0
σγ=ξµωσµ=γ
r
j
(7.6)
Выражения (7.4) и (7.5) показывают, что в проводнике
существует как падающая волна (первое слагаемое), так и отраженная
(второе слагаемое), распространяющиеся соответственно против оси
z и по оси z.
Если глубина паза h существенно больше глубины
проникновения электромагнитной волны в проводнике, заполняющем
паз, то отраженной волной можно пренебречь, и формулы (7.4) и (7.5)
примут более простой вид
( )
zh
x
e
b
I
E
−γ−
ξ
−=
&
&
,
( )
zh
y
e
b
I
H
−γ−
=
&
&
. (7.7)
Обозначим
b
I
H
&
&
=
1
– напряженность магнитного поля на
поверхности шины (при z = h), а
11
HE
&&
ξ=
– напряженность
электрического поля на поверхности шины, тогда формула (7.7)
запишется в следующем виде:
(
)
zh
x
eEE
−γ−
−=
1
&&
,
(
)
zh
y
eHH
−−
=
1
γ
&&
. (7.8)
Плотность тока пропорциональна напряженности электрического
поля
xx
E
&
&
σ=δ
, а индукция – напряженности магнитного поля
yry
HB
&&
µµ=
0
.
Распространяясь вглубь проводника, волна затухает в нем, так
как по пути распространения часть электромагнитной энергии
переходит в тепловую.
Неравномерность распределения тока по глубине проводника
приводит к увеличению его сопротивления по сравнению с
сопротивлением постоянному току.
Комплексное сопротивление проводника на переменном токе
можно определить с помощью теоремы Пойнтинга в комплексной
форме. Для этого подсчитаем комплексную мощность
S
, равную
потоку вектора Пойнтинга
П
через верхнюю открытую поверхность
проводника, затем разделим на квадрат тока, протекающего по
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 60
- 61
- 62
- 63
- 64
- …
- следующая ›
- последняя »
