Экспериментальные методы моделирования электромагнитных полей. Гусейнова Т.И - 77 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УГАТУ | Уфа

Составители: 

Рубрика: 

76
пучностями. На расстояниях от конца линии
4
)12(
1
λ
+= kz
наблюдаются пучности вектора
Е
и узлы вектора
Н
.
Режим холостого хода. В теории длинных линий режим
холостого хода получается при разомкнутой на конце линии (R
н
= ∞).
Идеализируя этот случай и полагая, что ток на конце линии равен
нулю, положим в уравнении (8.19)
0
=
H
при z
1
= 0. Тогда
0
43
=− ЕЕ
&
&
и
043
ЕЕЕ
&
&
&
== . (8.26)
Подстановка (8.26) в уравнения (8.18) и (8.19) дает :
v
z
EE
1
0
cos2
ω
=
&&
, (8.27)
v
z
Z
E
jH
c
10
sin2
ω
=
&
&
. (8.28)
Сравнивая уравнения (8.22) и (8.23) с уравнениями (8.27) и (8.28)
видим, что и в этом случае образуются стоячие волны, но стоячая
волна вектора
Е
«поменялась местом» со стоячей волной вектора
Н
(по сравнению с предыдущим случаем короткого замыкания).
Уравнения (8.27) и (8.28) запишем для мгновенных значений в
виде:
tz
v
EE
m
ω
ω
= sincos2
10
, (8.29)
)
2
sin(sin
2
1
0
π
+ω
ω
= tz
vZ
E
H
c
m
. (8.30)
На рис. 8.6. показаны напряженности электрического и
магнитного полей при холостом ходе. В точках z
1
=0 и в точках,
отстоящих от конца линии на расстояниях
2
1
λ
= kz , где k – целое
число, имеем в любой момент времени пучности напряженности
электрического поля и узлы напряженности магнитного поля. На
расстояниях от конца линии
4
)12(
1
λ
+= kz наблюдаются узлы
Е
и
пучности
Н
.

Страницы