Экспериментальные методы моделирования электромагнитных полей. Гусейнова Т.И - 75 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УГАТУ | Уфа

Составители: 

Рубрика: 

74
( ) ( )
1111
4321
z
v
jz
v
jzl
v
jzl
v
j
eEeEeEeEE
ω
−
ω
−
ω
−
ω
−
+=+=
&&&&&
, (8.18)
11
c
4
c
3
z
v
jz
v
j
e
Z
E
e
Z
E
Н
ω
−
ω
−=
&&
&
. (8.19)
Здесь
v
l
j
v
l
j
eEEeEE
ω
ω
−
==
2413
,
&&&&
. (8.20)
Режим короткого замыкания.
Этот режим получается, если линия
замкнута на конце хорошо
проводящей перемычкой. На рис. 8.4
видно, что в этом случае вектор
Е
на
конце линии параллелен проводящей
поверхности, чего быть не может.
Следовательно, при z = l или z
1
= 0
Е = 0.
v
Е
Рис. 8.4.
Режим короткого замыкания
Из уравнения (8.18) имеем
0
43
=+ ЕЕ
&
&
. (8.21)
Физически это означает, что на конце линии имеет место полное
отражение прямой волны (
3
Е
&
) с образованием обратной волны (
4
Е
&
),
причем на конце линии фазы волн отличаются на π, т.е.
43
ЕЕ
&
&
−=
.
Сложение прямой и обратной волн приводит к образованию стоячей
волны. Действительно, подставляя в (8.18) и (8.19) соотношение
(8.21) и обозначая
03
ЕЕ
&
&
= получим:
1000
sin2
11
z
v
EjeEeEE
z
v
jz
v
j
ω
=−=
ω
−
ω
&&&&
, (8.22)
1
000
cos2
11
z
vZ
E
e
Z
E
e
Z
E
H
c
z
v
j
c
z
v
j
c
ω
=+=
ω
−
ω
&&&
&
. (8.23)
Уравнения (8.22) и (8.23) запишем для мгновенных значений:
)
sin(sin2
10
π
+ω
ω
= tz
v
EE
m
, (8.24)

Страницы