ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
72
z
v
jz
v
j
eEeE
z
E
j
H
ω
ω
−
µµ
εε
−
µµ
εε
=
∂
∂
µµ
ω
−=
2
0
0
1
0
0
0
1
&&
&
&
. (8.13)
Переходя к мгновенным значениям, получим:
( )
( )
8.15 .sin2sin2
8.14 ,sin2sin2
22
0
0
11
0
0
2211
ψ+
ω
+ω
µµ
εε
−
ψ+
ω
−ω
µµ
εε
=
ψ+
ω
+ω+
ψ+
ω
−ω=
z
v
tEz
v
tEH
z
v
tEz
v
tEE
Первые слагаемые в уравнениях (8.14) и (8.15) описывают
прямую волну, т.е. волну, распространяющуюся в положительном
направлении оси z, а вторые слагаемые – обратную волну, т.е. волну,
распространяющуюся в отрицательном направлении оси z.
Обратная волна образуется в результате отражения прямой
волны от каких-либо неоднородностей в диэлектрике. Если
диэлектрик однородный и безграничный, то обратная волна
отсутствует. В этом случае:
( )
( )
8.17 ,sin
8.16 ,sin
11
0
0
11
ψ+
ω
−ω
µµ
εε
=
ψ+
ω
−ω=
z
v
tEH
z
v
tEE
&
и волна называется бегущей. В бегущей волне Е и Н взаимно
перпендикулярны и фазы их колебаний в любой момент совпадают.
Отношение
c
Z
H
E
=
&
&
в бегущей волне называется волновым
сопротивлением. Для диэлектрической среды
0
0
c
εε
µµ
=Z
, как это
следует из уравнений (8.16) и (8.17).
На основании всего вышесказанного, плоскую
электромагнитную волну можно представить, как показано на рис.8.1.
Сплошные стрелки изображают линии вектора
E
r
, пунктирные
стрелки – вектора
H
r
. Изображенная картина распределения
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 71
- 72
- 73
- 74
- 75
- …
- следующая ›
- последняя »
