Технологические процессы машин и аппаратов легкой промышленности и производств бытового обслуживания. Лабораторный практикум. Хадыков Т. Б - 7 стр.

UptoLike

Рубрика: 

13
проводят луч, параллельный ВС, а из конца
z
и
QР +
3
- луч,
перпендикулярный к оси z; тогда точка О пересечения лучей
будет являться концом
03
R
и началом
n
R
12
. После этого
определяют
nп
RRR
121212
+=
и
)(
21223
и
С
п
РRR +=
или
и
РRR
30323
+=
.
При
z
Q
=0 и ω=const целесообразно построить один
совмещенный план для всех исследуемых положений
механизма.
Из плана сил видно, что угол θ между
23
R
и линией
перемещения игловодителя (угол давления) может быть
значительно больше угла ψ, образованного линией ВС шатуна
с той же линией.
Так, если
z
Q
и
и
Р
3
направлены в разные стороны, то
z
и
C
и
z
и
QpP
R
tg
QP
R
tg
+
=
=
23
03
3
03
;
ψθ
(18)
откуда
z
и
и
C
QP
P
tg
tg
+=
3
2
1
ψ
θ
.
Следовательно, при
2/;
3
πθψ
z
и
QР
; при
z
Q
=0 ,
3
1
m
m
tg
tg
c
+=
ψ
θ
, а при небольших силах инерции
Q
=ψ.
14
Удельное давление в плоской кинематической паре
)/(CLRg
ii
=
, где
i
R
- давление в паре; С,L – ширина и
длина трущихся поверхностей.
В цилиндрической паре диаметра d при неизменном
i
R
и одном неподвижном элементе удельное давление
изменяется по дуге контакта элементов (рис.1.6.а). При
наибольшем износе
i
δ
в точке М в первом приближении
определяется из выражения:
( )
0)
4
()
2
(cos2)
2
(
cos)
2
(2)
2
(
2
2
2
2
22
2
=++
+++
ii
ii
ddd
или
ddd
δδψδδ
ψδδδδ
(19)
Отсюда
2
cos
sin4
1
2
cos)
2
(
2
2
d
d
dd
i
i
i
+=+=+
ψδ
ψδ
ψδδ
т.е.
ψ
δ
δ
cos
i
=
Давление в точке М можно считать пропорциональным
износу и принять
ψ
cos
i
gg
=
, где
i
g
- наибольшее
давление. Тогда, уравнение равновесия элементов запишется
в виде:
∫∫
===
2/
0
2/
0
2
2
cos
2
2cos2
ππ
π
ψψψ
iii
dLgdLg
d
dFgR
(21)
Следовательно,
)/(4 dLRg
i
π
=
.
В конусной паре произведение (gv) износ элементов
вдоль образующей можно считать постоянными, а
                                                                          Удельное давление в плоской кинематической паре
проводят луч, параллельный ВС, а из конца Р3 + Qz - луч,
                                                   и

перпендикулярный к оси z; тогда точка О пересечения лучей                            где Ri - давление в паре; С,L – ширина и
                                                                     g i = Ri /(CL ) ,
                                                                     длина трущихся поверхностей.
будет являться концом       R03   и началом   R12n .   После этого
                                                                          В цилиндрической паре диаметра d при неизменном Ri
определяют    R12 = R12п + R12n    и   R 23 = ( R12п + Р 2иС ) или
                                                                     и одном неподвижном элементе удельное давление
R 23 = R 03 + Р 3и .                                                 изменяется по дуге контакта элементов (рис.1.6.а). При

     При Q z =0 и ω=const       целесообразно построить один         наибольшем износе δ i в точке М в первом приближении
совмещенный      план   для    всех исследуемых положений            определяется из выражения:
                                                                               d
механизма.
                                                                          (          )2 ≅ ( d + δ ) 2 + δ i2 − 2( d + δ )δ i cosψ
      Из плана сил видно, что угол θ между R23 и линией                        2           2                      2
                                                                                                                            (19)
перемещения игловодителя (угол давления) может быть                            d                   d          d2
значительно больше угла ψ, образованного линией ВС шатуна
                                                                          или ( + δ ) − 2δ i cosψ ( + δ ) − (
                                                                                     2
                                                                                                                 −δ i ) = 0
                                                                                                                     2

                                                                               2                   2          4
с той же линией.                                                                     Отсюда
                        и
            Q z и Р направлены в разные стороны, то
     Так, если          3                                                  d                   d    4δ i2 sinψ              d
                                                                          ( + δ ) = δ i cosψ +   1−            = δ i cosψ +
            R                   R03                                        2                   2         d 2
                                                                                                                            2
     tgθ = и 03 ; tgψ = и                      (18)
          P3 − Qz         P3 + p2иC − Qz
              tgθ      P2иC                                               т.е. δ = δ i cosψ
     откуда       =1+ и                .                                  Давление в точке М можно считать пропорциональным
              tgψ    P3 − Q z
                                                                     износу и принять g = g i cosψ , где g i - наибольшее
     Следовательно, при       Р3и ≥ Qz ;ψ ≤ θ ≤ π / 2 ;       при    давление. Тогда, уравнение равновесия элементов запишется
                                                                     в виде:
             tgθ    m
Q z =0 ,         =1+ c        , а при небольших силах инерции
                                                                              π /2
                                                                                                 d
                                                                                                           π /2
                                                                                                                                π
             tgψ    m3                                                Ri = 2   ∫
                                                                               0
                                                                                     g cosψdF = 2 Lg i
                                                                                                 2           ∫
                                                                                                             0
                                                                                                                  cos 2 ψdψ =
                                                                                                                                2
                                                                                                                                    dLg i (21)
Q =ψ.
                                                                          Следовательно,       g = 4 Ri /(πdL) .
                                                                          В конусной паре произведение (gv) износ элементов
                                                                     вдоль образующей можно считать постоянными, а
                                                               13    14