ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
13
проводят луч, параллельный ВС, а из конца
z
и
QР +
3
- луч,
перпендикулярный к оси z; тогда точка О пересечения лучей
будет являться концом
03
R
и началом
n
R
12
. После этого
определяют
nп
RRR
121212
+=
и
)(
21223
и
С
п
РRR +=
или
и
РRR
30323
+=
.
При
z
Q
=0 и ω=const целесообразно построить один
совмещенный план для всех исследуемых положений
механизма.
Из плана сил видно, что угол θ между
23
R
и линией
перемещения игловодителя (угол давления) может быть
значительно больше угла ψ, образованного линией ВС шатуна
с той же линией.
Так, если
z
Q
и
и
Р
3
направлены в разные стороны, то
z
и
C
и
z
и
QpP
R
tg
QP
R
tg
−+
=
−
=
23
03
3
03
;
ψθ
(18)
откуда
z
и
и
C
QP
P
tg
tg
−
+=
3
2
1
ψ
θ
.
Следовательно, при
2/;
3
πθψ
≤≤≥
z
и
QР
; при
z
Q
=0 ,
3
1
m
m
tg
tg
c
+=
ψ
θ
, а при небольших силах инерции
Q
=ψ.
14
Удельное давление в плоской кинематической паре
)/(CLRg
ii
=
, где
i
R
- давление в паре; С,L – ширина и
длина трущихся поверхностей.
В цилиндрической паре диаметра d при неизменном
i
R
и одном неподвижном элементе удельное давление
изменяется по дуге контакта элементов (рис.1.6.а). При
наибольшем износе
i
δ
в точке М в первом приближении
определяется из выражения:
( )
0)
4
()
2
(cos2)
2
(
cos)
2
(2)
2
(
2
2
2
2
22
2
=−−+−+
+−++≅
ii
ii
ddd
или
ddd
δδψδδ
ψδδδδ
(19)
Отсюда
2
cos
sin4
1
2
cos)
2
(
2
2
d
d
dd
i
i
i
+=−+=+
ψδ
ψδ
ψδδ
т.е.
ψ
δ
δ
cos
i
=
Давление в точке М можно считать пропорциональным
износу и принять
ψ
cos
i
gg
=
, где
i
g
- наибольшее
давление. Тогда, уравнение равновесия элементов запишется
в виде:
∫∫
===
2/
0
2/
0
2
2
cos
2
2cos2
ππ
π
ψψψ
iii
dLgdLg
d
dFgR
(21)
Следовательно,
)/(4 dLRg
i
π
=
.
В конусной паре произведение (gv) износ элементов
вдоль образующей можно считать постоянными, а
Удельное давление в плоской кинематической паре
проводят луч, параллельный ВС, а из конца Р3 + Qz - луч,
и
перпендикулярный к оси z; тогда точка О пересечения лучей где Ri - давление в паре; С,L – ширина и
g i = Ri /(CL ) ,
длина трущихся поверхностей.
будет являться концом R03 и началом R12n . После этого
В цилиндрической паре диаметра d при неизменном Ri
определяют R12 = R12п + R12n и R 23 = ( R12п + Р 2иС ) или
и одном неподвижном элементе удельное давление
R 23 = R 03 + Р 3и . изменяется по дуге контакта элементов (рис.1.6.а). При
При Q z =0 и ω=const целесообразно построить один наибольшем износе δ i в точке М в первом приближении
совмещенный план для всех исследуемых положений определяется из выражения:
d
механизма.
( )2 ≅ ( d + δ ) 2 + δ i2 − 2( d + δ )δ i cosψ
Из плана сил видно, что угол θ между R23 и линией 2 2 2
(19)
перемещения игловодителя (угол давления) может быть d d d2
значительно больше угла ψ, образованного линией ВС шатуна
или ( + δ ) − 2δ i cosψ ( + δ ) − (
2
−δ i ) = 0
2
2 2 4
с той же линией. Отсюда
и
Q z и Р направлены в разные стороны, то
Так, если 3 d d 4δ i2 sinψ d
( + δ ) = δ i cosψ + 1− = δ i cosψ +
R R03 2 2 d 2
2
tgθ = и 03 ; tgψ = и (18)
P3 − Qz P3 + p2иC − Qz
tgθ P2иC т.е. δ = δ i cosψ
откуда =1+ и . Давление в точке М можно считать пропорциональным
tgψ P3 − Q z
износу и принять g = g i cosψ , где g i - наибольшее
Следовательно, при Р3и ≥ Qz ;ψ ≤ θ ≤ π / 2 ; при давление. Тогда, уравнение равновесия элементов запишется
в виде:
tgθ m
Q z =0 , =1+ c , а при небольших силах инерции
π /2
d
π /2
π
tgψ m3 Ri = 2 ∫
0
g cosψdF = 2 Lg i
2 ∫
0
cos 2 ψdψ =
2
dLg i (21)
Q =ψ.
Следовательно, g = 4 Ri /(πdL) .
В конусной паре произведение (gv) износ элементов
вдоль образующей можно считать постоянными, а
13 14
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 5
- 6
- 7
- 8
- 9
- …
- следующая ›
- последняя »
