ВУЗ:
Составители:
Этот принцип использовался в УЗ-оснастке для исследования эффек-
тов активации, дезагломерирования (диспергирования) сухих порошков
насыпной плотности в полости одного из акустических стержней П
(рис. 3.4).
3.2. Распространение ультразвука в среде нанопорошков пере-
менной плотности
Процесс распространения ультразвука в объёме сухого нанопорошка
переменной плотности состоит из многих последовательно или парал-
лельно протекающих эффектов.
Рассмотрим процесс воздействия ультразвука на прессуемый сухой
нанопорошок.
Зависимость скорости звука в порошковом теле С от давления прес-
сования Р в случае упругого контакта частиц имеет вид [115]:
0
3/5
3/2
0
3/1
2
0
2
)ν21)(ν1(
)ν1(E
)ν1(P
4
3
С
ρ
ρ
π
−+
−
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−⋅=
−n
(3.3)
Здесь
ρ
β
ln
E
E
ln
0
=n
(3.4)
Δh
h
PE(P) Δ=
(3.5)
3
2
0
2
0
E4
)νP(13
2
ρ
π
β
−
==
d
x
(3.6)
ρ
ν
ν
0
=
(3.7)
В (3.3)–(3.7)
ν
o
, и E
o
– коэффициент Пуассона и модуль Юнга мате-
риала порошка;
ν
=
ν
(P) и E=E(P) – текущие значения этих параметров в
прессуемом порошковом теле;
ρ
o
– плотность материала частиц НП;
0
/
ρ
ρ
ρ
=
– относительная плотность прессуемого порошка;
ρ
– его те-
кущая плотность;
Δ
h – уменьшение высоты прессовки h при соответст-
вующем повышении давления прессования
Δ
P, x – средний радиус
площадки упругого контакта двух частиц НП диаметром
d.
Основные параметры УЗ-воздействия на нанопорошок определяются
из известных соотношений [114, 116]:
колебательная скорость смещения частиц порошка при УЗ-частоте
ω
=2
π
ζ:
71
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 69
- 70
- 71
- 72
- 73
- …
- следующая ›
- последняя »
