ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
22
Так как согласно определению
н
н
S
d
dV
−=
τ
, уравнение (12) можно
переписать в виде:
τ
−= d
V
S
P
dP
н
. (13)
Воспользовавшись далее условием S
н
= const (теоретический
насос) и проинтегрировав уравнение (13), получим:
τ−=
V
S
expPP
н
0
, (14)
где P
0
– давление в откачиваемом объеме при τ = 0 (начало работы
насоса). Из уравнения (14) следует, что при откачке насосом с
постоянной быстротою действия закон изменения давления в
исследуемом объеме выражается экспоненциальной зависимостью,
график которой представлен на рис. 2.
P
0
τ
1
P
1
P
τ
0
τ
2
P
2
P
пр
P
0
τ
1
P
1
P
τ
0
Рис. 2. Зависимость Р = f(τ) Рис. 3. Зависимость Р = f(τ)
теоретического насоса. для реального насоса.
Для определения быстроты действия теоретического насоса
достаточно взять какой-то момент времени τ
1
, которому
соответствует давление Р
1
, тогда
1
0
P
P
ln
V
S
н
τ
= . (15)
Однако быстрота действия реальных насосов является функцией
давления и только для ограниченного интервала, протяженность
которого зависит от типа выбранного насоса, является постоянной.
Вторая особенность вакуумных насосов состоит в том, что при
предельном входном давлении быстрота действия их становится
равной нулю. Это можно объяснить двумя причинами: наличием
механических дефектов конструкции (негерметичность, вредные
dVн Так как согласно определению = − S н , уравнение (12) можно dτ переписать в виде: dP S = − н dτ . (13) P V Воспользовавшись далее условием Sн = const (теоретический насос) и проинтегрировав уравнение (13), получим: S P = P0 exp − н τ , (14) V где P0 – давление в откачиваемом объеме при τ = 0 (начало работы насоса). Из уравнения (14) следует, что при откачке насосом с постоянной быстротою действия закон изменения давления в исследуемом объеме выражается экспоненциальной зависимостью, график которой представлен на рис. 2. P P P0 P0 P1 P2 P1 Pпр 0 τ1 τ 0 τ1 τ2 τ Рис. 2. Зависимость Р = f(τ) Рис. 3. Зависимость Р = f(τ) теоретического насоса. для реального насоса. Для определения быстроты действия теоретического насоса достаточно взять какой-то момент времени τ1, которому соответствует давление Р1, тогда V P S н = ln 0 . (15) τ P1 Однако быстрота действия реальных насосов является функцией давления и только для ограниченного интервала, протяженность которого зависит от типа выбранного насоса, является постоянной. Вторая особенность вакуумных насосов состоит в том, что при предельном входном давлении быстрота действия их становится равной нулю. Это можно объяснить двумя причинами: наличием механических дефектов конструкции (негерметичность, вредные 22
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »