ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
22
Так как согласно определению
н
н
S
d
dV
−=
τ
, уравнение (12) можно
переписать в виде:
τ
−= d
V
S
P
dP
н
. (13)
Воспользовавшись далее условием S
н
= const (теоретический
насос) и проинтегрировав уравнение (13), получим:
τ−=
V
S
expPP
н
0
, (14)
где P
0
– давление в откачиваемом объеме при τ = 0 (начало работы
насоса). Из уравнения (14) следует, что при откачке насосом с
постоянной быстротою действия закон изменения давления в
исследуемом объеме выражается экспоненциальной зависимостью,
график которой представлен на рис. 2.
P
0
τ
1
P
1
P
τ
0
τ
2
P
2
P
пр
P
0
τ
1
P
1
P
τ
0
Рис. 2. Зависимость Р = f(τ) Рис. 3. Зависимость Р = f(τ)
теоретического насоса. для реального насоса.
Для определения быстроты действия теоретического насоса
достаточно взять какой-то момент времени τ
1
, которому
соответствует давление Р
1
, тогда
1
0
P
P
ln
V
S
н
τ
= . (15)
Однако быстрота действия реальных насосов является функцией
давления и только для ограниченного интервала, протяженность
которого зависит от типа выбранного насоса, является постоянной.
Вторая особенность вакуумных насосов состоит в том, что при
предельном входном давлении быстрота действия их становится
равной нулю. Это можно объяснить двумя причинами: наличием
механических дефектов конструкции (негерметичность, вредные
dVн
Так как согласно определению = − S н , уравнение (12) можно
dτ
переписать в виде:
dP S
= − н dτ . (13)
P V
Воспользовавшись далее условием Sн = const (теоретический
насос) и проинтегрировав уравнение (13), получим:
S
P = P0 exp − н τ , (14)
V
где P0 – давление в откачиваемом объеме при τ = 0 (начало работы
насоса). Из уравнения (14) следует, что при откачке насосом с
постоянной быстротою действия закон изменения давления в
исследуемом объеме выражается экспоненциальной зависимостью,
график которой представлен на рис. 2.
P P
P0 P0
P1
P2
P1
Pпр
0 τ1 τ 0 τ1 τ2 τ
Рис. 2. Зависимость Р = f(τ) Рис. 3. Зависимость Р = f(τ)
теоретического насоса. для реального насоса.
Для определения быстроты действия теоретического насоса
достаточно взять какой-то момент времени τ1, которому
соответствует давление Р1, тогда
V P
S н = ln 0 . (15)
τ P1
Однако быстрота действия реальных насосов является функцией
давления и только для ограниченного интервала, протяженность
которого зависит от типа выбранного насоса, является постоянной.
Вторая особенность вакуумных насосов состоит в том, что при
предельном входном давлении быстрота действия их становится
равной нулю. Это можно объяснить двумя причинами: наличием
механических дефектов конструкции (негерметичность, вредные
22
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
