Техника высокого вакуума. Холодкова Н.В - 22 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГХТУ | Иваново

Составители: 

Рубрика: 

22
Так как согласно определению
н
н
S
d
dV
−=
τ
, уравнение (12) можно
переписать в виде:
τ
−= d
V
S
P
dP
н
. (13)
Воспользовавшись далее условием S
н
= const (теоретический
насос) и проинтегрировав уравнение (13), получим:
τ−=
V
S
expPP
н
0
, (14)
где P
0
– давление в откачиваемом объеме при τ = 0 (начало работы
насоса). Из уравнения (14) следует, что при откачке насосом с
постоянной быстротою действия закон изменения давления в
исследуемом объеме выражается экспоненциальной зависимостью,
график которой представлен на рис. 2.
P
0
τ
1
P
1
P
τ
0
τ
2
P
2
P
пр
P
0
τ
1
P
1
P
τ
0
Рис. 2. Зависимость Р = f(τ) Рис. 3. Зависимость Р = f(τ)
теоретического насоса. для реального насоса.
Для определения быстроты действия теоретического насоса
достаточно взять какой-то момент времени τ
1
, которому
соответствует давление Р
1
, тогда
1
0
P
P
ln
V
S
н
τ
= . (15)
Однако быстрота действия реальных насосов является функцией
давления и только для ограниченного интервала, протяженность
которого зависит от типа выбранного насоса, является постоянной.
Вторая особенность вакуумных насосов состоит в том, что при
предельном входном давлении быстрота действия их становится
равной нулю. Это можно объяснить двумя причинами: наличием
механических дефектов конструкции (негерметичность, вредные 
                                         dVн
   Так как согласно определению              = − S н , уравнение (12) можно
                                          dτ
переписать в виде:
                           dP     S 
                               = − н dτ .                 (13)
                            P     V 
    Воспользовавшись далее условием Sн = const (теоретический
насос) и проинтегрировав уравнение (13), получим:
                                     S 
                          P = P0 exp − н τ  ,             (14)
                                     V 
где P0 – давление в откачиваемом объеме при τ = 0 (начало работы
насоса). Из уравнения (14) следует, что при откачке насосом с
постоянной быстротою действия закон изменения давления в
исследуемом объеме выражается экспоненциальной зависимостью,
график которой представлен на рис. 2.
      P                                  P
   P0                                       P0

                                            P1
                                            P2
    P1
                                           Pпр
     0     τ1                τ                   0 τ1 τ2             τ
   Рис. 2. Зависимость Р = f(τ)             Рис. 3. Зависимость Р = f(τ)
           теоретического насоса.                  для реального насоса.

    Для определения быстроты действия теоретического насоса
достаточно взять какой-то момент времени τ1, которому
соответствует давление Р1, тогда
                                  V P
                             S н = ln 0 .                     (15)
                                  τ P1
    Однако быстрота действия реальных насосов является функцией
давления и только для ограниченного интервала, протяженность
которого зависит от типа выбранного насоса, является постоянной.
    Вторая особенность вакуумных насосов состоит в том, что при
предельном входном давлении быстрота действия их становится
равной нулю. Это можно объяснить двумя причинами: наличием
механических дефектов конструкции (негерметичность, вредные
                                    22

Страницы