Техника высокого вакуума. Холодкова Н.В - 78 стр.

UptoLike

78
относительными чувствительностями, то в процессе измерений
давления будут возникать рассмотренные выше проблемы. Поэтому
достоверность определения давления активных остаточных газов
всегда намного ниже, чем, например, азота.
Цель данной работы градуировка термопарного манометра
методом изометрического расширения.
Действие манометров этого типа основано на том, что
теплопроводность газа в состоянии высокого вакуума
пропорциональна давлению.
При переносе тепла между двумя параллельными плоскостями
условием перехода газа в состояние высокого вакуума является
соотношение λ > d, в котором λ средняя длина свободного пробега
молекул газа, d расстояние между плоскостями. Если же перенос
происходит от цилиндра очень малого радиуса к коаксиальному
цилиндру большого радиуса, таким условием будет λ > r,
где r радиус малого цилиндра.
Состояние низкого вакуума характеризуется, соответственно,
условиями λ < d и λ < r. При этом теплопроводность газа уже не
зависит от давления, как это следует из кинетической теории.
Таким образом, сферой применения тепловых манометров
является высокий вакуум и средний вакуум.
Если в газ, имеющий достаточно низкое давление, поместить
накаливаемую нить, к которой подводится постоянная мощность
накала, то температура этой нити будет изменяться с изменением
давления газа. Тепловой баланс нити может быть записан
следующим образом:
Q
п
= Q
газ
+ Q
изл
+ Q
мет
,
где Q
п
мощность, подводимая к нити; Q
газ
потери тепла в
единицу времени теплопроводностью через газ; Q
изл
потери тепла
излучением; Q
мет
потери тепла теплопроводностью через
металлические вводы.
Последние две компоненты потерь не зависят от давления, и
только потери тепла через газ являются функцией давления. При
снижении давления газа потери тепла через газ уменьшаются, и, если
Q
п
= const, то температура нити растет; наоборот, с повышением
давления растет теплопроводность газа, растут потери тепла нитью
через газ, и температура нити падает. Измеряя тем или иным
относительными чувствительностями, то в процессе измерений
давления будут возникать рассмотренные выше проблемы. Поэтому
достоверность определения давления активных остаточных газов
всегда намного ниже, чем, например, азота.

    Цель данной работы – градуировка термопарного манометра
методом изометрического расширения.

    Действие манометров этого типа основано на том, что
теплопроводность      газа    в   состоянии    высокого     вакуума
пропорциональна давлению.
    При переносе тепла между двумя параллельными плоскостями
условием перехода газа в состояние высокого вакуума является
соотношение λ > d, в котором λ – средняя длина свободного пробега
молекул газа, d – расстояние между плоскостями. Если же перенос
происходит от цилиндра очень малого радиуса к коаксиальному
цилиндру большого радиуса, таким условием будет λ > r,
где r – радиус малого цилиндра.
    Состояние низкого вакуума характеризуется, соответственно,
условиями λ < d и λ < r. При этом теплопроводность газа уже не
зависит от давления, как это следует из кинетической теории.
    Таким образом, сферой применения тепловых манометров
является высокий вакуум и средний вакуум.
    Если в газ, имеющий достаточно низкое давление, поместить
накаливаемую нить, к которой подводится постоянная мощность
накала, то температура этой нити будет изменяться с изменением
давления газа. Тепловой баланс нити может быть записан
следующим образом:
                      Qп = Qгаз + Qизл + Qмет,
где Qп – мощность, подводимая к нити; Qгаз – потери тепла в
единицу времени теплопроводностью через газ; Qизл – потери тепла
излучением; Qмет – потери тепла теплопроводностью через
металлические вводы.
    Последние две компоненты потерь не зависят от давления, и
только потери тепла через газ являются функцией давления. При
снижении давления газа потери тепла через газ уменьшаются, и, если
Qп = const, то температура нити растет; наоборот, с повышением
давления растет теплопроводность газа, растут потери тепла нитью
через газ, и температура нити падает. Измеряя тем или иным
                                 78