ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
78
относительными чувствительностями, то в процессе измерений
давления будут возникать рассмотренные выше проблемы. Поэтому
достоверность определения давления активных остаточных газов
всегда намного ниже, чем, например, азота.
Цель данной работы – градуировка термопарного манометра
методом изометрического расширения.
Действие манометров этого типа основано на том, что
теплопроводность газа в состоянии высокого вакуума
пропорциональна давлению.
При переносе тепла между двумя параллельными плоскостями
условием перехода газа в состояние высокого вакуума является
соотношение λ > d, в котором λ – средняя длина свободного пробега
молекул газа, d – расстояние между плоскостями. Если же перенос
происходит от цилиндра очень малого радиуса к коаксиальному
цилиндру большого радиуса, таким условием будет λ > r,
где r – радиус малого цилиндра.
Состояние низкого вакуума характеризуется, соответственно,
условиями λ < d и λ < r. При этом теплопроводность газа уже не
зависит от давления, как это следует из кинетической теории.
Таким образом, сферой применения тепловых манометров
является высокий вакуум и средний вакуум.
Если в газ, имеющий достаточно низкое давление, поместить
накаливаемую нить, к которой подводится постоянная мощность
накала, то температура этой нити будет изменяться с изменением
давления газа. Тепловой баланс нити может быть записан
следующим образом:
Q
п
= Q
газ
+ Q
изл
+ Q
мет
,
где Q
п
– мощность, подводимая к нити; Q
газ
– потери тепла в
единицу времени теплопроводностью через газ; Q
изл
– потери тепла
излучением; Q
мет
– потери тепла теплопроводностью через
металлические вводы.
Последние две компоненты потерь не зависят от давления, и
только потери тепла через газ являются функцией давления. При
снижении давления газа потери тепла через газ уменьшаются, и, если
Q
п
= const, то температура нити растет; наоборот, с повышением
давления растет теплопроводность газа, растут потери тепла нитью
через газ, и температура нити падает. Измеряя тем или иным
относительными чувствительностями, то в процессе измерений
давления будут возникать рассмотренные выше проблемы. Поэтому
достоверность определения давления активных остаточных газов
всегда намного ниже, чем, например, азота.
Цель данной работы – градуировка термопарного манометра
методом изометрического расширения.
Действие манометров этого типа основано на том, что
теплопроводность газа в состоянии высокого вакуума
пропорциональна давлению.
При переносе тепла между двумя параллельными плоскостями
условием перехода газа в состояние высокого вакуума является
соотношение λ > d, в котором λ – средняя длина свободного пробега
молекул газа, d – расстояние между плоскостями. Если же перенос
происходит от цилиндра очень малого радиуса к коаксиальному
цилиндру большого радиуса, таким условием будет λ > r,
где r – радиус малого цилиндра.
Состояние низкого вакуума характеризуется, соответственно,
условиями λ < d и λ < r. При этом теплопроводность газа уже не
зависит от давления, как это следует из кинетической теории.
Таким образом, сферой применения тепловых манометров
является высокий вакуум и средний вакуум.
Если в газ, имеющий достаточно низкое давление, поместить
накаливаемую нить, к которой подводится постоянная мощность
накала, то температура этой нити будет изменяться с изменением
давления газа. Тепловой баланс нити может быть записан
следующим образом:
Qп = Qгаз + Qизл + Qмет,
где Qп – мощность, подводимая к нити; Qгаз – потери тепла в
единицу времени теплопроводностью через газ; Qизл – потери тепла
излучением; Qмет – потери тепла теплопроводностью через
металлические вводы.
Последние две компоненты потерь не зависят от давления, и
только потери тепла через газ являются функцией давления. При
снижении давления газа потери тепла через газ уменьшаются, и, если
Qп = const, то температура нити растет; наоборот, с повышением
давления растет теплопроводность газа, растут потери тепла нитью
через газ, и температура нити падает. Измеряя тем или иным
78
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 76
- 77
- 78
- 79
- 80
- …
- следующая ›
- последняя »
