Лептоны космического излучения. Практикум по физике космических лучей. Ильина Н.П - 63 стр.

результирующее поле возникших диполей может
также оказаться отличным от нуля как в самой области
поляризации, так и на больших от нее расстояниях.
Последнее, однако, возможно только для скоростей
частицы, превышающих скорость распространения
света в данной среде c/n: V > c/n.
   Можно показать, что в случае, если скорость
движения частицы меньше скорости распространения
света в среде, то напряженность результирующего
поля в удаленных точках равна нулю. Это объясняется
тем, что излучения, испускаемые отдельными
элементами       поляризованного        объема,    при
интерференции оказываются в разных фазах и гасят
друг друга.
   Примем за начальную фазу излучения в момент
появления частицы в данной точке ее траектории -
точки A1 , A2 , A3 и т.д. (рис.4.1). К моменту времени,
когда частица оказывается в точке B своей траектории,
излучение,       отвечающее         начальной     фазе,
распространится на расстояние

                     c A1 B      c AB
               r1=    ⋅     , r2= ⋅ 2
                     n V         n V
и т. д. (времена пролета частицы от точек А1, А2 ,... до
                                      AB         AB
точки В соответственно равны t1 = 1 , t2 = 2 ).
                                       V          V
Однако, так как скорость частицы V < c/n , радиус
сфер когерентного излучения всегда будет больше
расстояний, пройденных частицей (r1 > A1B, r2
>A2B,...), и, следовательно, исключается возможность
положительной интерференции.
    Если же скорость частицы V превышает скорость
распространения света в среде V > c/n , то в этом
                          62