Лептоны космического излучения. Практикум по физике космических лучей. Ильина Н.П - 70 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

МГУ | Москва

Составители: 

Рубрика: 

69
Основное преимущество черенковских детекторов
по сравнению с другими типами детекторов (при
регистрации интенсивности частиц) – высокая
разрешающая способность по времени.
Конечная длительность светового импульса
черенковского излучения, наблюдаемого на некотором
расстоянии от траектории частицы, связана с
зависимостью показателя преломления от длины
волны (дисперсия). Наличие дисперсии приводит к
некоторому размытию угла θ черенковского
излучения для частиц с данной скоростью V. Так, для
красного и фиолетового концов спектра, для которых
показатели преломления соответственно n
к
и n
ф
,
черенковское излучение будет испускаться под углами
θ
к
=arccos (1/βn
к
), θ
ф
=arccos(1/β
ф
).
Так как в случае нормальной дисперсии n
ф
> n
к
, то
величина размытия угла
∆θ=θ
ф
− θ
к
= arccos (1/βn
ф
) - arccos (1/βn
к
).
Такое размытие угла приводит к существованию
конечной длительности волнового фронта для
наблюдателя, находящегося в некоторой точке L на
расстоянии l от траектории частицы AC.
Пусть в момент времени, когда частица находится
в точке C, через точку L будет проходить красный
фронт черенковского излучения (рис.4. 4).
Фиолетовый фронт излучения в тот же момент
времени проходит через точку N. Длительность
излучения τ в точке наблюдения L будет
определяться временем, необходимым для
прохождения фиолетовым фронтом расстояния OL
(OL ⊥ NC), т.е. 
   Основное преимущество черенковских детекторов
по сравнению с другими типами детекторов (при
регистрации интенсивности частиц) –         высокая
разрешающая способность по времени.
   Конечная длительность светового импульса
черенковского излучения, наблюдаемого на некотором
расстоянии от траектории частицы, связана с
зависимостью показателя преломления от длины
волны (дисперсия). Наличие дисперсии приводит к
некоторому размытию угла θ черенковского
излучения для частиц с данной скоростью V. Так, для
красного и фиолетового концов спектра, для которых
показатели преломления соответственно nк и       nф,
черенковское излучение будет испускаться под углами
           θк =arccos (1/βnк ),   θф =arccos(1/βф ).
   Так как в случае нормальной дисперсии nф > nк, то
величина размытия угла
   ∆θ=θф − θк = arccos (1/βnф ) - arccos (1/βnк).
   Такое размытие угла приводит к существованию
конечной длительности волнового фронта для
наблюдателя, находящегося в некоторой точке L на
расстоянии l от траектории частицы AC.
   Пусть в момент времени, когда частица находится
в точке C, через точку L будет проходить красный
фронт черенковского излучения (рис.4. 4).
       Фиолетовый фронт излучения в тот же момент
времени проходит через точку N. Длительность
излучения τ      в точке наблюдения       L  будет
определяться      временем,     необходимым    для
прохождения фиолетовым фронтом расстояния OL
(OL ⊥ NC), т.е.
                           69

Страницы