Электродинамика. Исаев Г.П. - 55 стр.

диполя в противоположном направлении. Таким образом, в
установившемся режиме молекула-диполь будет осуществ-
лять колебательный процесс около направления вектора на-
пряженности внешнего электрического поля.
    Тепловое движение молекул в данном случае оказывает
дополнительное влияние на разориентацию вектора диполь-
                                     →

ного электрического момента p относительно направления
                                             →

вектора напряженности электрического поля E .
    Для количественной характеристики явления поляриза-
ции, как в случае полярных, так в случае неполярных моле-
кул, вводят в рассмотрение понятие вектора поляризации.
Данный вектор определяется следующим образом
                             N →

               →
                             ∑p
                             i =1
                                     i

               P = lim                   .
                    Δ V→0     ΔV                    (20.3)
   В выражении (20.3) величина N определяет понятие числа
молекул-диполей в элементе объема Δ V , который с одной
стороны считается настолько малым, что в его пределах вели-
чина напряженности внешнего электрического поля считается
постоянной, а с другой стороны он считается настолько
большим, что в нем находится достаточное число молекул-
диполей, чтобы можно было применить методы статистиче-
                         →

ской физики. Величина p i определяет понятие дипольного
электрического момента i-той молекулы диполя.
    Рассмотрим выражение (20.3) для случая электронной
поляризации, когда все векторы дипольных электрических
          →

моментов p i расположены строго по направлению вектора
                                    →

внешнего электрического поля E . В данном случае выраже-
ние (20.3) принимает вид


                                55