Электродинамика. Исаев Г.П. - 56 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

.npnlimp
0
⋅=⋅
→
→Δ
→
Ита ательно для вект в с
элек
сть зар
ра
п
плоский участок объема а шириной
x
V
N
limp
V
pN
limP
0V0V
=
Δ
⋅=
Δ
⋅
=
→Δ
→
→
→Δ
→
к, оконч ора поляризации лучае
тронной поляризации можно записать
.npP
⋅=
→→
(20.4)
В выражении величина n называется концентрацией мо-
лекул в диэлектрике,
→
p
- дипольный электрический момент
отдельной молекулы диполя.
21. Объемная плотно поляризационных ядов.
Рассмотрим понятие объемной плотности поляризаци-
онных зарядов сначала на основе простейшего плоского слу-
чая, а затем полученный результат обобщим на общий про-
странственный случай.
1). Плоский случай.
Будем ссматривать понятие объемной плотности поля-
ризационных зарядов на основе ростейшего случая поляри-
зации - электронной поляризации. Изобразим на рисунке
Δ
диэлектрик . Пусть
вектор напряженности внешнего электрического поля
→
E
-
прав
на
лен слева направо. Исходя из рисунка, заключаем, что
слева направо в плоский слой будут входить
Рис. 1.22
положительные заряды, а справа налево в слой будут
56
                      →
       →            N⋅ p   →          N    →           →
       P = lim           = p ⋅ lim       = p ⋅ lim n = p ⋅ n .
            Δ V → 0 ΔV        ΔV → 0 Δ V       Δ→0

    Итак, окончательно для вектора поляризации в случае
электронной поляризации можно записать
                          →   →
                          P = p ⋅n.               (20.4)
    В выражении величина n называется концентрацией мо-
                     →

лекул в диэлектрике, p - дипольный электрический момент
отдельной молекулы диполя.

    21. Объемная плотность поляризационных зарядов.
    Рассмотрим понятие объемной плотности поляризаци-
онных зарядов сначала на основе простейшего плоского слу-
чая, а затем полученный результат обобщим на общий про-
странственный случай.
    1). Плоский случай.
    Будем рассматривать понятие объемной плотности поля-
ризационных зарядов на основе простейшего случая поляри-
зации - электронной поляризации. Изобразим на рисунке
плоский участок объема диэлектрика шириной Δ x . Пусть
                                                         →
вектор напряженности внешнего электрического поля E на-
правлен слева направо. Исходя из рисунка, заключаем, что
слева направо в плоский слой будут входить




                         Рис. 1.22
    положительные заряды, а справа налево в слой будут
                               56

Страницы