Электродинамика. Исаев Г.П. - 68 стр.

    Соотношение (25.1) связывает основную силовую харак-
теристику магнитного поля в вакууме в виде вектора магнит-
                 →
ной индукции B со вспомогательной характеристикой маг-
нитного поля в виде вектора напряженности магнитного поля
→
H.
   Для случая среды, соотношение (25.1) запишем в сле-
дующем виде

                 →          →          →
                 B = μ 0 ( H внешн + H внутр ) .      (25.2)
                                           →
    В данном выражении величину H внешн будем называть
вектором напряженности внешнего магнитного поля, а вели-
     →       →

чину H внутр = J будем называть соответственно вектором на-
пряженности внутреннего магнитного поля или вектором на-
магниченности. Таким образом, в дальнейшем будем считать,
что вектор намагничиваемости характеризует магнитные
свойства вещества.
    Экспериментально установлено, что вектор намагничен-
ности пропорционален величине напряженности внешнего
магнитного поля

                        J∝H                          (25.3)
    Введем в рассмотрение коэффициент пропорционально-
сти и запишем соотношение (25.3) в векторной форме, учиты-
вая, что вектор намагниченности и вектор напряженности
внешнего магнитного поля, являются соноправленными
                        →          →
                        J = λ H H внешн .             (25.4)
                                  λ
    В выражении (25.4) величина H называется магнитной
восприимчивостью вещества.
    С учетом (25.4) соотношение (25.2) при опускании индек-
            →
са у вектора H , примет следующий вид

                                 68