Электродинамика. Исаев Г.П. - 70 стр.

водов и резонаторов различными веществами, вводится поня-
тие магнитодиэлектрика, т.е. вещества которое одновременно
характеризуется и диэлектрической и магнитной проницаемо-
стью среды.


    26. Поляризационные и сторонние токи.
    В параграфе 21 было получено выражение, связывающее
объемную плотность поляризационных зарядов с вектором
поляризации
                              →
                  ρ П = − div P .                   (26.1)
    Продифференцируем по времени левую и правую части
выражения (26.1) для случая неподвижной среды, когда част-
ная производная по времени равна обыкновенной производ-
                 d    ∂
                   =
ной по времени ( dt ∂ t ), меняя при этом операцию диффе-
ренцирования по времени             и   операцию   нахождения
дивергенции, получим
                                                          →
                                          dρ Π          ∂P
                                                = − div .
                                           dt           ∂t
                                                      (26.2)
    В параграфе 14 мы получили закон сохранения электри-
ческого заряда, который в дифференциальной форме имеет
следующий вид
                         dρ           →
                              = − div j .
                          dt                          (26.3)
    Запишем выражение (26.3) для случая поляризационных
зарядов и токов
                     dρ Π          →
                            = − div j П .
                      dt                              (26.4)
    Приравняем правые части выражений (26.3) и (26.4)



                              70