Электродинамика. Исаев Г.П. - 71 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

71
.jdiv
t
P
div
П
→
=
∂
∂
(26.5)
Откуда сл
→
едует
.
t
j
∂
Π
(26.6)
Величина, определяемая соотношением (26.6), называется
вектором плотности поляризационного тока.
уравнений является н полного тока, который представля-
ет из себя теорему о циркуляци вектора
→
H
, выводом из ко-
торой является факт от
P∂
=
→
→
В технической электродинамике одним из основных
зако
и
носительно вихревого характера маг-
нитного поля. Закон полного тока имеет следующий вид
макро
→→
как закон Ома в дифференциальной форме.
Второе слагаемое в выражении (26.7) необходимо пони-
мать как вект тока смещен
ется
jHrot
→→
= .jj
Псм
++
(26.7)
В выражении (26.7) слагаемое
.Ej
макро
→→
σ=
(26.8)
понимается
ор плотности ия, который определя-
следующим выражением
.
t
E
j
0
MC
∂
∂
ε=
→
→
се-
бя понятие вектора плотности поляризационного тока.
Вектор электрического смещения имеет следующий вид
.PED
0
→→→
+ε=
производную от левой и правой частей
(26.10) по времени
(26.9)
Третье слагаемое в выражении (26.7) представляет из
(26.10)
Найдем частную
.
tttt
PE
tt
D
0
0
0
∂
+
∂
ε=
∂
+
∂
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+ε
∂
=
∂
PEP
E
∂∂∂
→→→
→
ε∂
∂∂
→→
→
                            →
                         ∂P      →
                     div    = div j П .
                         ∂t                                  (26.5)
   Откуда следует
                                →
                    →         ∂P
                     jΠ     =    .
                              ∂t
                                                     (26.6)
    Величина, определяемая соотношением (26.6), называется
вектором плотности поляризационного тока.
    В технической электродинамике одним из основных
уравнений является закон полного тока, который представля-
                                                     →
ет из себя теорему о циркуляции вектора H , выводом из ко-
торой является факт относительно вихревого характера маг-
нитного поля. Закон полного тока имеет следующий вид
                    →       →             →          →
                 rot H = j макро + j см + j П .
                                                             (26.7)
   В выражении (26.7) слагаемое
                        →                  →
                         j макро =        σ E.
                                                     (26.8)
    понимается как закон Ома в дифференциальной форме.
    Второе слагаемое в выражении (26.7) необходимо пони-
мать как вектор плотности тока смещения, который определя-
ется следующим выражением
                                           →
                        →            ∂E
                        j CM    = ε0    .
                                     ∂t              (26.9)
    Третье слагаемое в выражении (26.7) представляет из се-
бя понятие вектора плотности поляризационного тока.
    Вектор электрического смещения имеет следующий вид
                        →        →        →
                        D = ε0 E + P .           (26.10)
    Найдем частную производную от левой и правой частей
(26.10) по времени
     →                                →          →       →   →
    ∂D   ∂ ⎛ → →⎞          ∂ε 0 E   ∂P      ∂E   ∂P
       =    ⎜ ε0 E + P ⎟ =        +    = ε0    +    .
    ∂t   ∂t ⎝          ⎠    ∂t      ∂t      ∂t   ∂t
                                 71

Страницы