Электродинамика. Исаев Г.П. - 72 стр.

(26.11)

    С учетом выражений (26.7), (26.9) и (26.10) из соотноше-
ния (26.8) получим
                                         →       →
                →          →    ∂E   ∂P
              rot H = σ E + ε 0    +    .
                                ∂t   ∂t            (26.12)
    С учетом выражения (26.11) выражение (26.12) принима-
ет вид
                                             →
                           →         ∂D
                                     →
                       rot H = σ E +    .
                                     ∂t           (26.13)
    При расчете диаграммы направленности радиоантенны
приходится учитывать действие внешних факторов, которые
способны привести к дополнительному движению электри-
ческих зарядов в веществе. Такое движение будем называть
сторонними токами. Вводя в рассмотрение объемную плот-
                           →
                           j стор
ность сторонних токов               , запишем выражение (26.13) в
следующем виде
                                         →
                       →       →  ∂D →
                    rot H = σ E +    + j стор .
                                  ∂t                 (26.14)
    Выражение (26.14) представляет из себя полную форму
записи закона полного тока.
    27. Материальные уравнения для нелинейных сред.
    Ранее мы рассмотрели понятия материальных уравнений
для электрических и магнитных полей. Эти соотношения
справедливы для случая линейных сред, когда величины на-
пряженностей электрического и магнитного полей сравни-
тельно невелики и когда справедливы принципы суперпози-
ции, как для электрического, так и для магнитного полей. На
практике часто приходится сталкиваться с ситуациями, когда
поля являются сильными и тогда принцип суперпозиции по-
лей не является справедливым. Рассмотрим этот факт отдель-
но для электрического и магнитного полей.

                                    72