Электродинамика. Исаев Г.П. - 73 стр.

    1). Электрическое поле.
    Ранее мы получили связь между векторами электрическо-
го смещения и напряженности электрического поля в сле-
дующем виде
                                 →           →
                                 D = εa E .         (27.1)
    Выражение (27.1) необходимо понимать в качестве мате-
риального уравнения для электрического поля. В данном вы-
                                           →
ражении величина вектора D понимается в виде вектора
                                                              →
электрического смещения, а величина вектора E понимается
в виде вектора напряженности электрического поля. Коэффи-
циент пропорциональности между ними ε a называется абсо-
лютной диэлектрической проницаемостью среды, и который
является скалярной величиной, т.е. числом.
    Формула (27.1) имеет смысл в случае сравнительно сла-
бых электрических полей, т.е. в случае так называемых ли-
нейных сред, для которых справедлив принцип суперпозиции.
    В случае сравнительно сильных электрических полей
                                     →      →
связь между векторами D и E согласно выражения (27.1)
становится несправедливой. В данном случае для векторов
D(D x , D y . D z )       E (E x , E y , E z )
→                         →

                      и                          справедливы следующие со-
отношения

          ⎧ D x = ε аxx E x + ε аxy E y + ε аxz E z
          ⎪
          ⎨ D y = ε аyx E x + ε аyy E y + ε аyz E z
          ⎪
          ⎩ D z = ε аzx E x + ε аyz E y + ε аzz E z   (27.2)
     Из анализа выражения (27.2) следует, что каждая из про-
                                                          →
екций вектора электрического смещения                     D связана одно-
                                                              →
временно со всеми тремя проекциями вектора E .


                                           73