Электродинамика. Исаев Г.П. - 74 стр.

                                                                                 →
    В правых частях этой системы при проекциях вектора E
находятся 9 коэффициентов, из которых можно составить
квадратную матрицу третьего порядка, и которую назовем
тензором

                   ⎛ εaxx      εaxy         εaxz ⎞
            ↔      ⎜                                ⎟
            εa   = ⎜ ε a yx    ε a yy       ε a yz ⎟
                   ⎜ε          εazy         ε a z z ⎟⎠
                   ⎝ azx                                 .                   (27.3)

    Выражение (27.3) представляет из себя понятие тензора
абсолютной диэлектрической проницаемости среды.
    Тензором называется оператор, с помощью которого про-
изводится преобразование одного вектора в другой, который
будет иметь как другое направление, так и другое значение
модуля.
    2). Магнитное поле.
    В данном случае связь между векторами магнитной ин-
дукции и напряженности для случая линейных сред имеет
следующий вид

                        →               →
                        B = μa H.                   (27.4)
   Выражение (27.4) ранее нами было названо материаль-
ным уравнением для магнитного поля в среде. Данное выра-
жение справедливо для случая линейных сред, когда величи-

на напряженности магнитного поля H < 100 (А/м). Для более
сильных полей магнитные среды перестают быть линейными
и для них не выполняется принцип суперпозиции полей, т.е.
не выполняется соотношение (27.4). В данном случае для
                     B (B x , B y , B z )           H (H x , H y , H z )
                    →                               →

проекций векторов                              и                           справед-
ливы следующие соотношения



                                   74