Физика. Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 34 стр.

                  L
   Величина ρ =      имеет размерность Ом и называется ха-
                  C
рактеристическим сопротивлением колебательного контура.
Отношение характеристического сопротивления ρ к омическо-
му R обозначается Q и называется добротностью колебатель-
ного контура:
                           ρ 1 L
                      Q=    =    .                     (4.1)
                           R R C
    Если подаваемая в контур ЭДС меняется со временем по
закону ε = ε0cos ωt, то сила тока в контуре будет изменяться
также по гармоническому закону с той же частотой ω, т. е.
                     I = I0 cos(ωt + ϕ).               (4.2)
    Амплитуда тока I0 и начальная фаза ϕ будут зависеть не
только от амплитуды и частоты ЭДС, но и от параметров
L,C,R-контура, следовательно, будут определяться добротно-
стью Q колебательного контура.
    Добротность Q определяет отношение величины напряже-
ния на катушке индуктивности или конденсаторе к амплитуде
ЭДС при резонансе, т. е.
                            UL       UC
                       Q=        =        .            (4.3)
                            ε0       ε0
    Амплитудные значения напряжений на катушке и конден-
саторе при резонансе могут во много раз превышать ампли-
тудное значение ЭДС.
    Эти зависимости можно показать, применяя второе прави-
ло Кирхгофа к данному колебательному контуру и решая диф-
ференциальное уравнение вынужденных колебаний, как пока-
зано в приложении к работе (с. 47).
    Возможен для данных целей и примененный здесь метод
векторных диаграмм. Покажем его.

   4.2. Геометрический способ представления колебаний
   Рассмотрим этот метод на примере уравнения гармониче-
ских колебаний точки вдоль оси х:
                             34