Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 101 стр.

                 Квантовая теория излучения


Однако атомы водорода устойчивы, в обычном состоянии энергию
не излучают, излучают при возбуждении в сильных электриче-
ских полях и при высоких температурах. Причем, спектр излуче-
ния представляет из себя дискретный набор длин волн λ, подчи-
няющийся, так называемым, сериальным формулам:
1     ⎛ 1    1 ⎞
  = R⎜ 2 − 2 ⎟ , где R – постоянная Ридберга, равная
λ     ⎝n     k ⎠
             1
R=1,0968⋅107 м , n и k – целые числа, причем n < k.
    Чтобы объяснить, почему это происходит, Нильс Бор выдви-
нул три постулата.

Первый постулат

   Электроны в атомах водорода могут двигаться не по лю-
бым орбитам, а только по орбитам вполне определенного ра-
диуса, так называемым, стационарным или разрешенным, на
которых электрон не излучает энергию. На стационарной орби-
                                               h
те момент импульса электрона кратен              , где h – постоянная
                                              2π
Планка, равная 6,62⋅10-34 Дж⋅с, т.е.
                                          h
                            mυ r = n                              (3)
                                         2π
       Выражение (3) и есть математическая формулировка пер-
вого постулата Бора. Здесь n – так называемое, главное квантовое
число, принимающее дискретный ряд значений n = 1, 2, 3, 4, ..., ∞
                     h
. Обозначая    h=      , имеем:
                    2π
                                       m υ r = nh                 (4)


              Физика. Лабораторный практикум



Второй постулат
                                  101