Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 41 стр.

             Физика. Лабораторный практикум
можно менять ручкой В «регулировка выхода», ω- циклическая
частота, равная ω=2πν. Выходную частоту ν можно менять руч-
кой частот Ч с диапазонами ×1, ×10, ×100, ×1000.
                    L
    Величина ρ =      имеет размерность Ом и называется ха-
                    C
рактеристическим сопротивлением колебательного контура. От-
ношение характеристического сопротивления ρ к омическому R
обозначается Q и называется добротностью колебательного кон-
тура.
                            ρ 1 L
                       Q=    =                             (1).
                            R R C

    Если подаваемая в контур эдс меняется со временем по зако-
ну ε=εocos ωt, то сила тока в контуре будет изменяться также по
гармоническому закону с той же частотой ω, т.е.
                  I=Io cos (ωt + ϕ)                         (2).
    Амплитуда тока Io и начальная фаза ϕ будут зависеть не толь-
ко от амплитуды и частоты эдс, но и от параметров контура
L,C,R, следовательно, будут определяться добротностью Q коле-
бательного контура.
    Добротность Q определяет отношение величины напряжения
на катушке индуктивности, или конденсаторе к амплитуде эдс при
резонансе, т.е.
                            U    U
                       Q= L = C                            (3).
                            ε0   ε0
 Амплитудные значения напряжений на катушке и конденса-
торе при резонансе напряжений при резонансе могут во много
раз превышать амплитудное значение эдс.
    Эти зависимости можно показать, применяя второе правило
Кирхгофа к данному колебательному контуру и решая дифферен-
циальное уравнение вынужденных колебаний, как показано в при-
ложении к работе.
    Возможен для данных целей и примененный здесь метод
векторных диаграмм. Покажем его.

                              41