Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 47 стр.

UptoLike

Составители: 

47
Физика. Лабораторный практикум
Рис. 9
По второму правилу Кирхгофа
= Uε , или сумма элек-
тродвижущих сил в замкнутом контуре равна сумме падений на-
пряжения на отдельных его участках. Поэтому
ε=U
R
+U
C
+U
L
.
Представим результирующее колебание, пользуясь векторной диа-
граммой, предположив для простоты, что
U
L
> U
C
, хотя может
быть и иначе.
На рисунке 10 под углом равным нулю к оси х рас-
положен вектор, модуль которого
U
R
=I
0
R. Вектора, длины кото-
рых
U
L
= I
0
Lω и U
C
=
ωC
I
0
показаны во взаимно перпендикуляр-
ных направлениях. Результирующая амплитуда напряжения на
катушке и конденсаторе(
U
C
– U
L
) изображена отрезкомI
0
(Lω
)
ωC
1
.
Тогда амплитуда эдс ε
о
=I
o
Z, где Z полное сопротивление
цепи переменному току,
должна быть геометрической суммой ам-
плитуд напряжения на резисторе, катушке и конденсаторе, что и
показано на векторной диаграмме.
Рис. 10
           Физика. Лабораторный практикум




                            Рис. 9

   По второму правилу Кирхгофа       ∑ ε = ∑ U , или сумма элек-
тродвижущих сил в замкнутом контуре равна сумме падений на-
пряжения на отдельных его участках. Поэтому ε=UR +UC +UL .
Представим результирующее колебание, пользуясь векторной диа-
граммой, предположив для простоты, что UL > UC, хотя может
быть и иначе. На рисунке 10 под углом равным нулю к оси х рас-
положен вектор, модуль которого UR =I0R. Вектора, длины кото-
                        I0
рых UL = I0 Lω и UC =      показаны во взаимно перпендикуляр-
                        ωC
ных направлениях. Результирующая амплитуда напряжения на
катушке и конденсаторе(UC – UL) изображена отрезкомI0(Lω –
 1
   ) . Тогда амплитуда эдс εо=IoZ, где Z полное сопротивление
ωC
цепи переменному току, должна быть геометрической суммой ам-
плитуд напряжения на резисторе, катушке и конденсаторе, что и
показано на векторной диаграмме.




                            Рис. 10



                              47