Электромагнитные колебания. Квантовая теория излучения. Иваницкая Ж.Ф. - 51 стр.

                  Физика. Лабораторный практикум

                                        Iо          ω                   1
Найдем вначале зависимость                    от       , помня, что ωо=    .
                                    I o max         ωо                  LC
Для этого представим выражение
                    2                    2                             2
       ⎛ 1       ⎞       ⎛ ω2     ⎞       ⎛ ω2 ω ⎞
ω 02   ⎜    − ωL ⎟ = L2 ⎜⎜ 0 − ω ⎟⎟ = L2 ⎜⎜ 0 −  ⎟ =
                                                 ⎟
       ⎝ ωС      ⎠       ⎝ ω      ⎠       ⎝ ω ω0 ⎠
                        2                       2
  L2 ⎛ ω 0 ω ⎞    L ⎛ ω0 ω ⎞
=    ⎜⎜   −  ⎟⎟ =    ⎜  −     ⎟
  LC ⎝ ω ω 0 ⎠    C ⎜⎝ ω ω 0 ⎟⎠
                            2                               2
 R 2L ⎛ ω  ω ⎞             ⎛ω    ω ⎞               1 L
= 2 ⎜⎜ 0 −   ⎟⎟ = R 2 Q 2 ⎜⎜ 0 −   ⎟⎟ . Из (1) Q =     , по-
 R C ⎝ ω ω0 ⎠              ⎝ ω ω0 ⎠                R C
этому,
       Iо                       1      ⎛ ν             ⎞
             =                     = F⎜⎜               ⎟⎟                      (12).
   I o max                ⎛ν
                                    2
                                       ⎝ ν0             ⎠
                               ν ⎞
                 1 + Q 2 ⎜⎜ 0 − ⎟⎟
                          ⎝ ν ν0 ⎠
    Т.е. отношение амплитуды тока Io к Io max – амплитуде тока в
резонансе, является функцией отношения частоты колебаний то-
ка к частоте его при резонансе, и различно при разных добротно-
стях системы Q.
                                               Iо               ν
       Графическая зависимость                         от            называется резо-
                                             I o max            νо
нансной кривой. На рисунке 12 представлены резонансные кривые
для двух различных добротностей.




                                        51