Физика: Квантовые свойства света, квантовая механика, элементы атомной и ядерной физики. Иванов К.Н - 3 стр.

UptoLike

)
11
(
1
2
2
2
1
'
nn
R =
λ
,
где R
постоянная Ридберга (R
=1,10 · 10
7
м
-1
).
5. Е
уд
=Е
св
/А, где удельная энергия связи;
А-атомная масса элемента.
6. Простейшие случаи движения микрочастиц.
1. Одномерное временное уравнение Шредингера
i
2
22
2
x
mt
=
ψ
ψ
η
η
,
где i =
1 -мнимая единица; m- масса частицы, ψ(x,t)- волновая
функция, описывающая одномерное движение свободной частицы,
)(exp),( Etpx
i
tx =
η
ψ
,
где А- амплитуда волны де Бройля; р- импульс частицы; Е- энергия
частицы.
Одномерное уравнение Шредингера для стационарных состояний
0)(
2
22
2
=+
ψ
ψ
UE
m
x η
где Е- полная энергия частицы; U- полная энергия; ψ(x)- координатная
(или амплитудная) часть волновой функции.
В общем случае уравнение Шредингера записывается в виде
0)(
2
22
2
2
2
2
2
=+
+
+
ψ
ψψ
ψ
UE
m
zyx η
или в операторной форме
0)(
2
2
=+
ϕϕ
UE
m
η
,
где =
2
2
2
2
2
2
zyx
+
+
- оператор Лапласа.
При решении уравнения Шредингера следует иметь в виду стан-
дартные условия, которым должна удовлетворять волновая функция:
конечность (во всем пространстве), однозначность, непрерывность са-
мой φ- функции и ее первой производной.
2. Вероятность dW обнаружить частицу в интервале от x до x+dx (в
одномерном случае) выражается формулой
dxxdW
2
)(
ϕ
= ,
где
2
)(x
ϕ
- плотность вероятности.
Вероятность W обнаружить частицу в интервале от x
1
доx
2
на-
ходиться интегрированием dW в указанных пределах:
W=
dxx
ч
ч
2
2
1
)(
ϕ
.
3. Собственное значение энергии Е
n
частицы, находящейся на n-м
энергетическом уровне в бесконечно глубоком одномерном прямо-
угольном потенциальном ящике, определяется формулой
2
2
22
2
n
m
l
E
n
η
π
= (n=1,2,3,…),
где l – ширина потенциального ящика.
Соответствующая этой энергии собственная волновая функция
имеет вид
x
l
n
l
x
n
π
ϕ
sin
2
)( =
4. Коэффициент преломления n волн де Бройля на границе низкого по-
тенциального барьера бесконечной ширины
1
2
2
1
k
k
n
==
λ
λ
,
где λ
1
и λ
2
длины волн де Бройля в областях I и II (частица движется
из области I в II); k
1
и k
2
соответствующие значения волновых чисел.
5. Коэффициент отражения ρ и пропускания τ волн де Бройля через
низкий (U<E) потенциальный барьер бесконечной ширины:
2
21
21
kk
kk
+
=
ρ
;
2
21
21
)(
4
kk
kk
+
=
τ
,
где k
1
и k
2
- волновые числа волн де Бройля в областях I и III.
1              1    1                                                  конечность (во всем пространстве), однозначность, непрерывность са-
     = R' (       − 2),                                                мой φ- функции и ее первой производной.
λ               2
              n1 n 2
где R’ – постоянная Ридберга (R’=1,10 · 107м-1).                       2. Вероятность dW обнаружить частицу в интервале от x до x+dx (в
                                                                       одномерном случае) выражается формулой
5. Еуд=Есв/А, где удельная энергия связи;                                                          2
 А-атомная масса элемента.                                             dW = ϕ ( x)                     dx ,
                                                                                      2
6. Простейшие случаи движения микрочастиц.                             где    ϕ (x)       - плотность вероятности.
1. Одномерное временное уравнение Шредингера                                  Вероятность W обнаружить частицу в интервале от x1 доx2 на-
                         2ψ
   ∂ψ       η ∂  2                                                     ходиться интегрированием dW в указанных пределах:
iη      =−          ,                                                        ч2
    ∂t      2m ∂x 2                                                                        2


где i = − 1 -мнимая единица; m- масса частицы, ψ(x,t)- волновая
                                                                       W=    ∫ ϕ ( x)
                                                                             ч1
                                                                                               dx .

функция, описывающая одномерное движение свободной частицы,            3. Собственное значение энергии Еn частицы, находящейся на n-м
                     i                                                 энергетическом уровне в бесконечно глубоком одномерном прямо-
ψ ( x, t ) = exp ( px − Et ) ,                                         угольном потенциальном ящике, определяется формулой
                     η
где А- амплитуда волны де Бройля; р- импульс частицы; Е- энергия                  π 2η2
                                                                       En =                n 2 (n=1,2,3,…),
частицы.                                                                          2ml 2
Одномерное уравнение Шредингера для стационарных состояний             где l – ширина потенциального ящика.
∂ 2ψ 2m                                                                         Соответствующая этой энергии собственная волновая функция
    +   ( E − U )ψ = 0                                                 имеет вид
∂x 2 η2
                                                                                          2    πn
                                                                       ϕ n ( x) =           sin x
где Е- полная энергия частицы; U- полная энергия; ψ(x)- координатная                      l     l
(или амплитудная) часть волновой функции.                              4. Коэффициент преломления n волн де Бройля на границе низкого по-
В общем случае уравнение Шредингера записывается в виде                тенциального барьера бесконечной ширины
∂ 2ψ ∂ 2ψ ∂ 2ψ 2m                                                                 λ1 k2
    +    +    +   ( E − U )ψ = 0                                       n=           =          ,
∂x 2 ∂y 2 ∂z 2 η2                                                                 λ2 k1
или в операторной форме                                                где λ1и λ2 – длины волн де Бройля в областях I и II (частица движется
                                                                       из области I в II); k1 и k2 – соответствующие значения волновых чисел.
      2m
∆ϕ +     ( E − U )ϕ = 0 ,                                              5. Коэффициент отражения ρ и пропускания τ волн де Бройля через
      η2                                                               низкий (U