Рубрика:
45
Когерентные световые волны можно получить путем разделения светово-
го потока, исходящего из одной точки (т.е. от группы близлежащих атомов), на
несколько потоков посредством частичного отражения или преломления волн.
Применяя этот прием, заставляют интерферировать две части одной и той
же волны, прошедшие различные пути и снова сошедшиеся.
Между частями одной и
той же волны возникают некоторая постоянная
во времени разность фаз
ϕΔ и соответствующая ей оптическая разность хода
Δ . Если Δ равна четному числу полуволн или целому числу длин волн, т. е.
λ
±
=
λ
±
=
Δ
k
)
/
(
k
22 , (1)
где k – целое число,
λ – длина световой волны, то интерферирующие волны
приходят в точку наблюдения в одинаковых фазах и усиливают друг друга.
В этой точке наблюдается максимум освещенности.
Если
Δ равна нечетному числу полуволн
212
/
)
k
(
λ
+
±
=
Δ
, (2)
то интерферирующие волны встречаются в противоположных фазах и ослаб-
ляют друг друга – в этой точке освещенность минимальна.
3. Измеряемый объект
Измеряемым, точнее, исследуемым объектом является интерференцион-
ная картина, созданная при помощи бипризмы Френеля. Бипризма позволяет
разделить пучок света на два пучка, которые после прохождения ими различ-
ных оптических путей попадает в одну точку. Конструктивно она представляет
собой изготовленные из одного куска стекла две симметричные призмы,
имеющие общее основание и малый преломляющий
угол θ. Параллельно осно-
ванию располагается прямолинейный источник света S. Из законов геометриче-
ской оптики следует, что если углы падения лучей на грань призмы невелики и
преломляющий угол призмы θ мал, то все лучи отклоняются призмой на одина-
ковый угол, равный
ϕ = (n – 1)θ,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 43
- 44
- 45
- 46
- 47
- …
- следующая ›
- последняя »
