Рубрика:
53
Когерентные световые волны можно получить путем разделения светово-
го потока, исходящего из одной точки (т.е. от группы близлежащих атомов), на
несколько потоков посредством частичного отражения или преломления волн.
Применяя этот прием, заставляют интерферировать две части одной и той
же волны, прошедшие различные пути и снова сошедшиеся.
Между частями одной и
той же волны возникают некоторая постоянная
во времени разность фаз
ϕΔ и соответствующая ей оптическая разность хода
Δ . Если Δ равна четному числу полуволн или целому числу длин волн, т. е.
λ
±
=
λ
±
=
Δ
k
)
/
(
k
22 , (1)
где k – целое число,
λ – длина световой волны, то интерферирующие волны
приходят в точку наблюдения в одинаковых фазах и усиливают друг друга.
В этой точке наблюдается максимум освещенности.
Если
Δ равна нечетному числу полуволн
212
/
)
k
(
λ
+
±
=
Δ
, (2)
то интерферирующие волны встречаются в противоположных фазах и ослаб-
ляют друг друга – в этой точке освещенность минимальна.
3. Принцип метода и рабочая формула
Метод измерения радиусов кривизны линзы основан на наблюдении ко-
лец Ньютона. Кольца Ньютона являются примером полос равной толщины,
возникающих при освещении пластинки переменной толщины (например, кли-
на) параллельным пучком света. Каждая из полос образуется за счет отражений
света от верхней и нижней граней в тех местах, где толщина пластинки одина-
кова
.
Если плосковыпуклую линзу малой кривизны поместить на полирован-
ную пластину так, как это показано на рис.1, то вокруг точки касания возникает
воздушный клин переменной толщины h. При освещении такой системы па-
дающим нормально монохроматическим светом потоки, отраженные от выпук-
лой поверхности линзы AОA' и пластины ВВ', будучи когерентными, создадут
вокруг точки касания систему интерференционных колец Ньютона.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 51
- 52
- 53
- 54
- 55
- …
- следующая ›
- последняя »
