Генерация второй оптической гармоники. Иванов Н.А. - 7 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

7
интенсивности второй гармоники будет иметь вид полос, так как в направлении,
перпендикулярном главной плоскости (проходящей через луч и оптическую ось), ∆
n
слабо
зависит от угла, а при θ
с
=90
о
, т.е. в экваториальной плоскости, не зависит совсем.
На рис.5 представлен график функции (7) в зависимости от угла α вблизи
Рис. 5. Зависимость интенсивности второй гармоники от угла в случае
расходящихся пучков основного излучения.
направления синхронизма. Расстояние между минимумами находится из условия обращения
в нуль (7), что имеет место при πππ
λ
π
n
l
n
...;;2;
2
1
=∆ . Отсюда ширина каждой полосы
(угловое расстояние между соседними минимумами) внутри кристалла равна
Центральная полоса, соответствующая направлению синхронизма, в два раза шире боковых
полос. В отличие от минимумов максимумы функции (7) не являются эквидистантными.
Таким образом, полная картина угловой структуры второй гармоники, получающаяся
при фокусировке основного излучения в кристалл, имеет следующий вид: для углов θ>θ
с
наряду с полосатой структурой наблюдается сплошной фон, обусловленный синхронным
взаимодействием пересекающихся пучков; для углов θ<θ
с
– только полосатая структура.
3. Описание установки
Данная лабораторная работа выполняется на экспериментальной установке, в состав
которой входят (рис.7.):
1. лазер;
2. нелинейный кристалл для генерации второй гармоники;
3. автоколлиматор и осветитель, используемые для юстировки оптической системы;
4. калориметр для измерения энергии лазерного излучения;
5. оптические элементы (линзы, фильтры).
)13(.
2
1
lγ
λ
δα =
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
          интенсивности второй гармоники будет иметь вид полос, так как в направлении,
          перпендикулярном главной плоскости (проходящей через луч и оптическую ось), ∆n слабо
          зависит от угла, а при θс=90о, т.е. в экваториальной плоскости, не зависит совсем.
                На рис.5 представлен график функции (7) в зависимости от угла α вблизи




                Рис. 5. Зависимость интенсивности второй гармоники от угла в случае
               расходящихся пучков основного излучения.

          направления синхронизма. Расстояние между минимумами находится из условия обращения
                                            2πl
          в нуль (7), что имеет место при       ∆ n = π ; 2π ; ...; nπ . Отсюда ширина каждой полосы
                                             λ1
          (угловое расстояние между соседними минимумами) внутри кристалла равна
                                        λ1
                                   δα =    .                        (13)
                                       2γl
          Центральная полоса, соответствующая направлению синхронизма, в два раза шире боковых
          полос. В отличие от минимумов максимумы функции (7) не являются эквидистантными.
                 Таким образом, полная картина угловой структуры второй гармоники, получающаяся
          при фокусировке основного излучения в кристалл, имеет следующий вид: для углов θ>θс
          наряду с полосатой структурой наблюдается сплошной фон, обусловленный синхронным
          взаимодействием пересекающихся пучков; для углов θ<θс – только полосатая структура.

                                           3. Описание установки

                Данная лабораторная работа выполняется на экспериментальной установке, в состав
          которой входят (рис.7.):
                1. лазер;
                2. нелинейный кристалл для генерации второй гармоники;
                3. автоколлиматор и осветитель, используемые для юстировки оптической системы;
                4. калориметр для измерения энергии лазерного излучения;
                5. оптические элементы (линзы, фильтры).



                                                                                                   7

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы