Введение в мессбауэровскую спектроскопию конверсионных электронов. Ивойлов Н.Г - 9 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

9
природу в сравнении с изомерным сдвигом. Поскольку отделить вклад
температурного сдвига от изомерного нельзя, рассмотрим его немного подробнее.
Ядро, имеющее скорость теплового движения
T
v
, за счет квадратичного эффекта
Доплера будет испускать гамма-кванты с энергией:
−=
′
2
2
2
1
c
v
EE
T
γγ
.
Это приведет к сдвигу энергии перехода
2
2
2c
vE
T
T
γ
δ
−=
.
Таким образом, понижение температуры поглотителя при постоянной температуре
источника приведет к уменьшению измеряемого изомерного сдвига спектральной
линии за счет температурного сдвига.
1.3. Квадрупольное расщепление
Подобно тому, как электрическое монопольное взаимодействие описывается
произведением двух скаляров (заряд и потенциал), электрическое дипольное –
скалярным произведением двух векторов (дипольный момент и напряженность
поля), квадрупольное взаимодействие описывается сверткой двух симметрических
тензоров 2-го ранга – тензора квадрупольного момента и тензора градиента
электрического поля (ГЭП). Сами тензоры представляют собой матрицы размером
3×3. Это общий случай, для которого можно рассматривать различные упрощения.
Поворотами системы координат всегда можно добиться диагонального вида
одного из тензоров. Если проделать это для тензора квадрупольного момента, а
затем предположить, что малые отклонения ядра от сферической формы
описываются деформацией сферы в эллипсоид вращения (по главной оси тензора),
то видно, что вид получившегося диагонального тензора будет определяться всего
лишь одним скаляром. Сведение к диагональному виду здесь лишь облегчает
понимание этого вывода (подробно описанного в Приложении Б). Понятно, что для
описания эллипсоидов вращения в любой системе координат достаточно будет
одного скаляра, в конце концов, связанного с параметром деформации 
природу в        сравнении      с     изомерным     сдвигом.   Поскольку отделить    вклад
температурного сдвига от изомерного нельзя, рассмотрим его немного подробнее.
Ядро, имеющее скорость теплового движения vT , за счет квадратичного эффекта
Доплера будет испускать гамма-кванты с энергией:
               vT2 
    Eγ′ = Eγ 1 − 2  .
            
               2c 
                   
Это приведет к сдвигу энергии перехода
             Eγ vT2
    δT = −            .
              2c 2
Таким образом, понижение температуры поглотителя при постоянной температуре
источника приведет к уменьшению измеряемого изомерного сдвига спектральной
линии за счет температурного сдвига.



    1.3. Квадрупольное расщепление
    Подобно тому, как электрическое монопольное взаимодействие описывается
произведением двух скаляров (заряд и потенциал), электрическое дипольное –
скалярным произведением двух векторов (дипольный момент и напряженность
поля), квадрупольное взаимодействие описывается сверткой двух симметрических
тензоров 2-го ранга – тензора квадрупольного момента и тензора градиента
электрического поля (ГЭП). Сами тензоры представляют собой матрицы размером
3×3. Это общий случай, для которого можно рассматривать различные упрощения.
    Поворотами системы координат всегда можно добиться диагонального вида
одного из тензоров. Если проделать это для тензора квадрупольного момента, а
затем предположить, что малые отклонения ядра от сферической формы
описываются деформацией сферы в эллипсоид вращения (по главной оси тензора),
то видно, что вид получившегося диагонального тензора будет определяться всего
лишь одним скаляром. Сведение к диагональному виду здесь лишь облегчает
понимание этого вывода (подробно описанного в Приложении Б). Понятно, что для
описания эллипсоидов вращения в любой системе координат достаточно будет
одного   скаляра,         в   конце    концов,    связанного   с   параметром   деформации
                                                    9

Страницы