Введение в мессбауэровскую спектроскопию конверсионных электронов. Ивойлов Н.Г - 10 стр.

(эксцентриситетом) эллипсоида. Это                 стандартный     подход     к    рассмотрению
квадрупольных моментов ядер, поэтому, когда говорят о численных значениях
квадрупольных моментов ядер, приводят лишь одно число Q . Под ним понимается
диагональная z -компонента тензора квадрупольного момента при ориентации оси
симметрии (точнее прецессии) ядра по оси z . Размерность Q в системе СИ это
Кл⋅м2. В ядерной физике принято нормировать значение квадрупольного момента на
заряд электрона, а получившуюся площадь представлять во внесистемных единицах
– барнах (1 барн = 10-24 см2), в которых также измеряют сечения ядерных реакций.
Записанные в этих единицах значения квадрупольного момента легко читаемы. Так,
возбужденное состояние мессбауэровского ядра             57
                                                              Fe имеет квадрупольный момент
0.18 барн.
    Поворотами системы координат можно также добиться диагонального вида
тензора ГЭП. Учитывая, что мы рассматриваем квадрупольное взаимодействие как
взаимодействие с внешними источниками поля, т.е. то, что диагональные
компоненты тензора ГЭП связаны уравнением Лапласа ∆ϕ = 0 , приходим к
заключению, что для самого общего описания тензора ГЭП достаточно двух
скаляров. Обычно в качестве этих скаляров выбирается компонента                              ϕ ′zz′ ,

соответствующая главной оси тензора ГЭП, и безразмерный параметр асимметрии:
         ϕ ′xx′ − ϕ ′yy′
    η=                   .
               ϕ ′zz′

    Итого,           для     описания   электрического   квадрупольного           взаимодействия
достаточно трех чисел – квадрупольного момента Q , градиента электрического поля
на ядре ϕ ′zz′ по главной оси тензора ГЭП и безразмерного параметра асимметрии η .
    В Приложении Б квадрупольное взаимодействие рассмотрено подробно, здесь
приведем лишь конечные результаты.
    Сдвиг           энергии     мессбауэровского     перехода     за   счет       квадрупольного
взаимодействия будет зависеть от спина ядра и его ориентации по отношению к
главной оси тензора ГЭП. Задача его нахождения, вообще, не имеет аналитического
решения, однако решается при некоторых сочетаниях η и I . Приведем три наиболее
важных на практике частных случая:
                                                    10