ВУЗ:
Составители:
4
Глава I
Физика явления.
Эффект Комптона относится к числу классических экспериментов, выявивших
корпускулярную природу электромагнитного излучения и в итоге подтвердивших
корпускулярно-волновую двойственность. Классическая электродинамика после работ
Максвелла, казалось, однозначно утвердила волновую природу электромагнитного
излучения. Огромное число опытов по дифракции и интерференции света неоспоримо
подтверждали это. Однако, после открытия рентгеновских лучей и продвижения
исследований в область их более жесткого излучения, возникла принципиально новая
ситуация, указавшая на то, что свет высокой частоты (рентген, γ-кванты) обладает явно
выраженными свойствами частиц (корпускул).
В 1922 - 1923 г. американский физик А.Комптон, исследуя рассеяние
рентгеновского излучения на легких элементах, установил, что рассеянные лучи,
наряду с излучением первоначальной длины волны λ
0
, содержит также лучи с большей
длиной волны λ. Разность Δλ=λ-λ
0
зависела только от угла рассеяния ϕ между
направлением рассеянного рентгеновского излучения и первоначальным пучком, не
испытавшим рассеяния.
Следуя рассмотрению классической электродинамикой процесса взаимодействия
электромагнитной волны с веществом, необходимо изучить поведение электрона в
волне. Последний, если он вначале был свободен и покоился, начинает колебаться в
ней и, как электрически заряженная частица, сам испускает электромагнитное
излучение. Если бы этот электрический диполь оставался на месте, то он излучал бы
волну с той же частотой, что и падающая волна. Однако световое давление заставляет
двигаться с ускорением свободный электрон. В этом случае внешнее излучение как бы
догоняет двигающийся электрон и относительно него рассеивающая волна имеет
большую длину волны. Расчет допплеровского смещения для этого случая приводит к
формуле
Δλ=λ-λ
0
= )cos1(
2
0
ϕ
λ
−
mc
E
(1)
где Е - энергия, полученная от падающего света, m - масса электрона, с - скорость
света, а ϕ - угол, под которым находится наблюдатель относительно направления
первоначального пучка света.
Как видно, эта формула содержит зависимость от угла ϕ, наблюдаемого в опыте
Комптона.
Однако, в отличие от полученной в эксперименте величины Δλ, являющейся
постоянной величиной для данного угла ϕ, в формуле (1), она должна постоянно
возрастать со временем, поскольку частица получает энергию, и кроме того должна
зависеть от интенсивности падающей волны, поскольку от нее зависит сила давления, а
следовательно и скорость электрона.
Указанные противоречия были разрешены Комптоном, когда он в модели
взаимодействия рассмотрел электромагнитное излучение (в данном случае жесткое
рентгеновское излучение) как поток частиц (фотонов или квантов излучения),
обладающих импульсом
Глава I Физика явления. Эффект Комптона относится к числу классических экспериментов, выявивших корпускулярную природу электромагнитного излучения и в итоге подтвердивших корпускулярно-волновую двойственность. Классическая электродинамика после работ Максвелла, казалось, однозначно утвердила волновую природу электромагнитного излучения. Огромное число опытов по дифракции и интерференции света неоспоримо подтверждали это. Однако, после открытия рентгеновских лучей и продвижения исследований в область их более жесткого излучения, возникла принципиально новая ситуация, указавшая на то, что свет высокой частоты (рентген, γ-кванты) обладает явно выраженными свойствами частиц (корпускул). В 1922 - 1923 г. американский физик А.Комптон, исследуя рассеяние рентгеновского излучения на легких элементах, установил, что рассеянные лучи, наряду с излучением первоначальной длины волны λ0, содержит также лучи с большей длиной волны λ. Разность Δλ=λ-λ0 зависела только от угла рассеяния ϕ между направлением рассеянного рентгеновского излучения и первоначальным пучком, не испытавшим рассеяния. Следуя рассмотрению классической электродинамикой процесса взаимодействия электромагнитной волны с веществом, необходимо изучить поведение электрона в волне. Последний, если он вначале был свободен и покоился, начинает колебаться в ней и, как электрически заряженная частица, сам испускает электромагнитное излучение. Если бы этот электрический диполь оставался на месте, то он излучал бы волну с той же частотой, что и падающая волна. Однако световое давление заставляет двигаться с ускорением свободный электрон. В этом случае внешнее излучение как бы догоняет двигающийся электрон и относительно него рассеивающая волна имеет большую длину волны. Расчет допплеровского смещения для этого случая приводит к формуле Eλ Δλ=λ-λ0= 02 (1 − cos ϕ ) (1) mc где Е - энергия, полученная от падающего света, m - масса электрона, с - скорость света, а ϕ - угол, под которым находится наблюдатель относительно направления первоначального пучка света. Как видно, эта формула содержит зависимость от угла ϕ, наблюдаемого в опыте Комптона. Однако, в отличие от полученной в эксперименте величины Δλ, являющейся постоянной величиной для данного угла ϕ, в формуле (1), она должна постоянно возрастать со временем, поскольку частица получает энергию, и кроме того должна зависеть от интенсивности падающей волны, поскольку от нее зависит сила давления, а следовательно и скорость электрона. Указанные противоречия были разрешены Комптоном, когда он в модели взаимодействия рассмотрел электромагнитное излучение (в данном случае жесткое рентгеновское излучение) как поток частиц (фотонов или квантов излучения), обладающих импульсом 4
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 2
- 3
- 4
- 5
- 6
- …
- следующая ›
- последняя »