Рубрика:
21
• плоская (
=
=
21
RR =
∞
) ⇒ 0=
Δ
p
• сферическая ( RRR
=
=
21
) ⇒
R
p
σ
=Δ
2
• цилиндрическая ( RR
=
1
,
=
2
R
∞
) ⇒
R
p
σ
=Δ
Для плоской поверхности жидкости силы поверхностного на-
тяжения, направленные вдоль поверхности, не создают дополни-
тельного давления: давление внутри жидкости равно внешнему
давлению. Для выпуклой поверхности (например, капля жидкости в
воздухе) стремление поверхности к уменьшению приводит к сжа-
тию капли, и давление внутри жидкости оказывается больше дав-
ления окружающего воздуха. В
случае вогнутой поверхности жид-
кости (пузырек газа в жидкости) давление внутри жидкости оказы-
вается меньше, чем внутри газового пузырька (этот случай иллюст-
рируется на рис. 4). Вообще, избыточное давление всегда имеется в
той из двух соприкасающихся сред, в сторону которой поверхность
раздела вогнута.
RR
Рис. 4. Пузырек газа в жидкости
Поверхностное (капиллярное) давление обуславливает такие
капиллярные явления, как поднятие (или опускание) жидкости в
тонкой трубке (капилляре). Если стенки трубки смачиваются жид-
костью (вогнутый мениск), то жидкость в ней поднимается, если не
смачивается (выпуклый мениск), то опускается. Капиллярное вса-
сывание определяет условия миграции воды в почве
, а также ми-
грацию воды и нефти и их взаимное вытеснение в нефтеносных по-
родах.
Различные проявления капиллярных сил лежат в основе раз-
ных методов измерения коэффициента поверхностного натяже-
ния. Метод, используемый в данной работе, основан на измерении
максимального давления в пузырьке воздуха, выдуваемого под дей-
Δр
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 7
- 8
- 9
- 10
- 11
- …
- следующая ›
- последняя »
