Электромеханика. Жесткова Ю.Е - 13 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

U
1
A
Z
1
Z
2
Z
0
I
0
X
U
1
2
Z
1
наг
р
х
а
I
1
2
I
1
Рисунок 1.6 Рисунок 1.7
Система уравнений (1.11), содержащая только величину
0
Z
зависящую
от насыщения, более удобна для практических расчетов, чем система (1.9).
Это легко пояснить при помощи схемы замещения (рис. 1.6). В ней сопро-
тивления
1
Z и
2
Z
′
являются постоянными величинами, а сопротивление
нагр
Z
′
задается при
tU cons
1
= . В этом случае его ЭДС
1
E , равная напряже-
нию между узловыми точками 1 и 2:
11
1
1
ZIUE
колеблется в неболь-
ших пределах даже при значительных изменениях тока
1
I
, поскольку
111
ZIU >> . Следовательно, насыщение магнитной системы меняется также
мало и можно приблизительно принять const
0
Z.
Сопротивление
0
Z оказывает влияние лишь на ток намагничивания
0
I ,
который при нагрузках, близких к номинальной, составляет лишь величину
(3…9% от
1
I в зависимости от мощности трансформатора).
Схема замещения при
const
000
jXRZ правильно учитывает из-
менения магнитных потерь при колебаниях нагрузки. Магнитные потери
2
0
0
2
1
0
2
0
Z
RE
RI =
, следовательно, при const
0
R и const
0
Z они изменяются
пропорционально квадрату ЭДС или, что то же, квадрату индукции в маг-
нитной системе.
Схему замещения трансформатора можно несколько видоизменить и
представить так, как показано на рис. 1.7. В этом случае возможно раздель-
ное определение резистивной
r
I
0
и реактивной
p0
I составляющих намагни-
чивающего тока
0
I
:
12
1
0
R
E
I
r
= ;
12
1
p0
jX
E
I
=
Из сопоставления двух схем следует:
0
2
0
12
R
Z
R =
;
0
2
0
12
X
Z
X =
U
1
A
Z
1
Z
1
2
R
12
I
0p
X
U
1
2
Z
1
нагр
х
а
X
12
I
0r
I
0
1
2
I
1
2
I
1
                                                         Z1                           Z12
                                                    A           I1     1        I12
         Z1                    Z2                                                                а
A             I1         I12
                                          а                                I0

                                                                 I0r            I0p
                                                                                             1       1
                    Z0
                                     1
                                    U2
                                              1
                                           Z нагр   U1               R12        X12         U2   Z нагр
    U1

                   I0
X                                         х
                                                                                                 х
                                                    X                  2
            Рисунок 1.6                                 Рисунок 1.7
       Система уравнений (1.11), содержащая только величину Z 0 зависящую
от насыщения, более удобна для практических расчетов, чем система (1.9).
Это легко пояснить при помощи схемы замещения (рис. 1.6). В ней сопро-
тивления Z1 и Z 2′ являются постоянными величинами, а сопротивление
  ′
Z нагр задается при U1 = const . В этом случае его ЭДС E1 , равная напряже-
нию между узловыми точками 1 и 2: − E1 = U 1 − I 1 Z 1 колеблется в неболь-
ших пределах даже при значительных изменениях тока I1 , поскольку
U1 >> I1Z1 . Следовательно, насыщение магнитной системы меняется также
мало и можно приблизительно принять Z 0 = const .
     Сопротивление Z 0 оказывает влияние лишь на ток намагничивания I 0 ,
который при нагрузках, близких к номинальной, составляет лишь величину
(3…9% от I1 в зависимости от мощности трансформатора).
     Схема замещения при Z 0 = R0 + jX 0 = const правильно учитывает из-
менения магнитных потерь при колебаниях нагрузки. Магнитные потери
  2      E12 R0
I 0 R0 =        , следовательно, при R0 = const и Z 0 = const они изменяются
          Z 02
пропорционально квадрату ЭДС или, что то же, квадрату индукции в маг-
нитной системе.
      Схему замещения трансформатора можно несколько видоизменить и
представить так, как показано на рис. 1.7. В этом случае возможно раздель-
ное определение резистивной I 0r и реактивной I 0p составляющих намагни-
                                         E1                                 E1
чивающего тока I 0 :            I 0r =       ;                I 0p =
                                         R12                               jX 12
                                          Z 02                                    Z 02
Из сопоставления двух схем следует: R12 =      ;                           X 12 =
                                          R0                                      X0

Страницы