Гидрогазодинамика. Жуков Н.П. - 19 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

19
Среди неньютоновских жидкостей принято выделять вязкопла-
стичные, псевдопластичные и дилатантные.
Для вязкопластичных жидкостей характерной особенностью яв-
ляется то, что они до достижения некоторого критического внутренне-
го напряжения
τ
0
ведут себя как твёрдые тела и лишь при превыше-
нии внутреннего напряжения выше критической величины начинают
двигаться как обычные жидкости. Причиной такого явления является
то, что вязкопластичные жидкости имеют пространственную жёсткую
внутреннюю структуру, сопротивляющуюся любым внутренним на-
пряжениям меньшим критической величины, это критическое напря-
жение в литературе называют статическим напряжением сдвига. Для
вязкопластичных жидкостей справедливы следующие соотношения
Бингама
0=
dy
du
при
0
τ≤τ
;
( )
0
1
τ−τ
µ
=
dy
du
при
0
τ>τ
,
или
dy
du
µ+τ=τ
0
.
Для псевдопластичных жидкостей зависимость между внутрен-
ним напряжением сдвига и градиентом скорости относительного дви-
жения слоёв жидкости в логарифмических координатах оказывается на
некотором участке линейной. Угловой коэффициент соответствующей
прямой линии заключён между 0 и 1. Поэтому зависимость между на-
пряжением и градиентом скорости можно записать в следующем виде:
n
dy
du
k
=τ
при n < 1,
где k – мера консистенции жидкости; п – показатель, характеризующий
отличие свойств псевдопластичной жидкости от ньютоновской.
Для псевдопластичных жидкостей полезно ввести понятие кажу-
щейся вязкости жидкости:
dydu /
*
τ
=µ
,
тогда
1
*
−
λ=µ
n
dy
du
, т.е. величина кажущейся вязкости псевдопла-
стичной жидкости убывает с возрастанием градиента скорости.

Страницы