Гидрогазодинамика. Жуков Н.П. - 43 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ТГТУ | Тамбов

Составители: 

Рубрика: 

43
Уравнение Бернулли для сечения 0–0 (свободная поверхность) и
сжатого сечения С–С
ggg
p
gg
p
Н
СССС
222
222
00aт
г
υ
ξ+
υα
+
ρ
=
υα
+
ρ
+
,
где
0
υ
и
С
υ
– скорости в соответствующих сечениях, м;
ξ
– коэффи-
циент местного сопротивления, учитывающий потери энергии в пре-
делах отверстия.
Ввиду малого сечения
С
pp =
aт
.
Полный напор над центром тяжести отверстия
0
H
будет равен
g
HH
2
2
00
г0
υα
+=
.
Отсюда выражение для средней скорости в сжатом сечении С – С
00
22
1
gHgH
С
С
ϕ=
ξ+α
=υ
,
где
ξ+α
=ϕ
С
1
– коэффициент скорости отверстия.
Объёмный расход жидкости
0
2HQ
СС
ωεϕ=υω=
, м
3
/с.
Обозначив
0
µ=εϕ
, получим окончательное выражение объёмно-
го расхода жидкости при истечении через малое отверстие
00
2gHQ ωµ=
, м
3
/с,
где
0
µ
– коэффициент расхода отверстия, определяемый опытным
путём.
Для малых отверстий в тонкой стенке с совершённым сжатием
коэффициент расхода
0
µ
является устойчивым и колеблется в преде-
лах
60,0...62,0
=
µ
.
Поэтому малые отверстия часто используются как водомеры.
Для больших отверстий коэффициент расхода колеблется в ши-
роких пределах вследствие многочисленных факторов, влияющих на
его значение (размеры и форма отверстия, напор, условия подхода,
несовершенство и неполнота сжатия, характер обработки кромок и т. д.).
В таблице 6.1 приведены данные о коэффициентах расхода при
истечении жидкости через большие отверстия.

Страницы