Составители:
Амплитуда поля в точке наблюдения определяется вкладом всех
участков волнового фронта поля источника, как геометрическая сумма
колебаний с учетом амплитуды и фазы каждого в зависимости от расстояния до
точки наблюдения. Строгая математическая формулировка метода волновой
оптики с точностью до постоянного фазового множителя exp(jπ/2) совпадает с
формулой скалярного интеграла Кирхгофа. В то же время метод волновой
оптики смыкается с методом геометрической оптики в том отношении, что
значения волновой функции реально могут быть заданы строго только в
пределах освещенного (полем источника) участка волнового фронта, а в
теневой области полагаются равными нулю. Это же обстоятельство не
позволяет в интеграле Кирхгофа задать строго значения всех подинтегральных
функций и использовать этот интеграл в качестве строгого решения задач
электродинамики.
Метод краевых волн является развитием метода волновой оптики
применительно к телам, поверхность которых имеет изломы, ребра и т.д. Он
используется при тех же ограничениях, что и предыдущий метод, только
позволяет несколько ослабить требования по соотношению размеров тела,
радиуса кривизны его поверхности и расстояния до точки наблюдения и длины
электромагнитной волны.
Суть метода краевых волн состоит в том, что в отличие от предыдущих
методов, где на теневой части тела, либо волнового фронта источника поле
полагалось равным нулю, поле источника на теневой поверхности вблизи краев
тела (ребер, изломов) отлично от нуля. Это отличие связано с появлением
вблизи границ тела дополнительной (возмущенной) составляющей
поверхностного тока, вызванной влиянием края тела. Эта составляющая
отличается от нуля на расстояниях порядка длины волны от края тела, носит
характер краевой волны и может быть определена как результат строгого
решения задачи дифракции электромагнитной волны на клине.
Т.о. более точное задание волновой функции на фронте волны
источника, либо более точное задание подинтегральных функций в интеграле
Кирхгофа позволяет получить более строгое решение электродинамической
задачи.
Метод геометрической теории дифракции представляет собой развитие
метода геометрической оптики применительно к решению задач дифракции
электромагнитных волн на больших (по отношению к длине волны) телах
сложной геометрической формы. Он также базируется на предположении, что
энергия распространяется внутри лучевых трубок с теми же особенностями,
что и в методе геометрической оптики, однако в отличие от метода
геометрической оптики, кроме падающих, отраженных и преломленных лучей
вводятся в рассмотрение дифрагированные лучи. Для определения амплитуды
поля в каждой точке пространства необходимо найти все лучи, проходящие
через эту точку, вычислить поля, соответствующие каждому лучу и
просуммировать их. При определении поля дифрагированного луча
предполагается, что оно пропорционально в точке дифракции (точке
25
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 23
- 24
- 25
- 26
- 27
- …
- следующая ›
- последняя »
