Составители:
E
0x
= E
0y
= E
0
; ψ
x
= ψ
y
± π/2 . (4.35)
В этом случае модуль вектора Е остается неизменным во времени, а
угол θ во времени изменяется :
|Е | = (E
x
2
+ E
y
2
)
0.5
= (Е
0
2
cos
2
(ωt – kz + ψ
y
± π/2) +
+ Е
0
2
cos
2
(ωt – kz + ψ
y
))
0.5
= Е
0
= const . (4.36)
θ = arctg (E
x
/ E
y
) =
± arctg(sin(ωt – kz + ψ
y
) / cos(ωt – kz + ψ
y
)) =
= ± (ωt – kz + ψ
y
). (4.37)
В результате с течением времени вектор Е, имея неизменную
амплитуду, вращается с угловой частотой ω :
dθ/dt = ± ω, (4.38)
а конец вектораЕ за промежуток времени равный периоду колебаний
описывает в плоскости z = const окружность.
Знак «+» в выражении (4.38) соответствует вращению вектора Е (а с
ним и вектора Н ) по часовой стрелке (если смотреть в направлении
распространения волны). Такую волну принято называть правополяризованной
или «волной с круговой поляризацией правого вращения» . Знак «-»
соответствует вращению плоскости поляризации против часовой стрелки.
Такую волну принято называть левополяризованной или «волной с круговой
поляризацией левого вращения». Так как при круговой поляризации
зависимость угла θ от пространственной переменной z подчиняется
линейному закону (см. выражение (4.37)) , то в каждый момент времени концы
векторов Е , относящихся к различным точкам оси 0z , будут расположены в
пространстве по винтовой линии (см. рис.4.5). С течением времени эта
винтовая линия перемещается вдоль оси 0z c фазовой скоростью V. Шаг винта,
очевидно, равен λ . В поглощающей среде радиус винта будет убывать вдоль
оси 0z .
Эллиптическая поляризация
имеет место при неравенстве амплитуд и
начальных фаз составляющих E
x
и E
y
вектораЕ :
E
0x
≠ E
0y
; ψ
x
≠ ψ
y
. (4.39)
В этом случае плоскость поляризации волны с течением времени будет
вращаться, модуль вектора
Е будет изменяться во времени, а конец вектора
Е за промежуток времени равный периоду колебаний прочертит в плоскости
z = const эллипс (см. рис.4.6). Так же как и в случае круговой поляризации,
различают эллиптически поляризованные волны левого и правого вращения.
Поляризация радиоволн, возбуждаемых в пространстве реальными
радиотехническими системами, определяется видом передающей антенны и
условиями на трассе распространения.
4.4 Перенос энергии плоской волной
Плотность потока энергиии, переносимой плоской волной, определяется
вектором Пойнтинга П . Для гармонических плоских волн среднее за период
значение вектора Пойнтинга (П
ср
) может быть рассчитано с помощью
следующей формулы:
37
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 35
- 36
- 37
- 38
- 39
- …
- следующая ›
- последняя »
