Составители:
Рубрика:
22
поперечные размеры, то в качестве вторичного источника может служить выходной зрачок (апер-
турная диафрагма) переотображающей линзы. Если диаметр апертуры линзы
a
D , то глубина об-
ласти локализации полос в пространстве изображений может быть оценена с помощью следую-
щих выражений:
fz
D
a
β
λ
αβ
=
′′
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
+
1
0
1
2
, (13)
fz
D
a
β
λ
αβ
=
′′
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−
2
0
1
2
, (14)
где f − фокусное расстояние линзы.
Область видности полос длинною
21
zz
′
′
+
′
′
называется областью локализации интерферен-
ционных полос. Эта область расширяется с уменьшением диаметра апертуры
a
D , поскольку это
приводит к увеличению поперечной длины когерентности
c
ρ
. Увеличение угла наклона α приво-
дит к увеличению сдвига поля
ρ
Δ
и, как следствие, к снижению контраста полос и сокращению
глубины их области локализации.
Продольный сдвиг зеркала М1 или М2 на
M
z
Δ
приводит, соответственно, к продольному
сдвигу поля
M
zz Δ=Δ 2
вдоль оптической оси z. (рис.10). На выходе интерферометра в этом случае
будет иметь место суперпозиция идентичных полей с взаимным продольным сдвигом
z
Δ
, который
также как и поперечный сдвиг приводит к взаимной декогерентности интерферирующих полей.
Рис.10. Интерферометр Майкельсона с протяженным источником света и взаимным продольным сдвигом зеркал ин-
терферометра– локализация интерференционных полос в области задней фокальной плоскости собирающей линзы:
M
zΔ - продольный сдвиг зеркала М1, zΔ - взаимный продольный сдвиг интерферирующих полей на выходе интер-
ферометра.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 20
- 21
- 22
- 23
- 24
- …
- следующая ›
- последняя »
