Составители:
Рубрика:
20
Рис. 8. Интерферометр Майкельсона с лазерным источником рассеянного света для наблюдения влияния взаимного
поперечного сдвига интерферирующих полей: LB – лазерный пучок света, S – рассеиватель (матовое стекло) – вто-
ричный источник света с апертурной диафрагмой Ds; М1 и М2 – зеркала (М1 имеет наклон к оптической оси интерфе-
рометра), L2 – собирающая линза с апертурной диафрагмой Da,
ρ
r
Δ
- взаимный поперечный сдвиг волновых полей
на выходе интерферометра.
Если наклонить зеркало М1 на малый угол
α (≈0,4 - 1′), например, вокруг вертикальной оси
y в плоскости зеркала, то все поле, отраженное этим зеркалом, повернется вокруг той же оси на
угол
α
2
. Следовательно, возникнет поперечный сдвиг
z
α
ρ
2
=
Δ
поля на выходе интерферометра,
линейно увеличивающийся с расстоянием z . Этот поперечный сдвиг будет приводить к наруше-
нию взаимной когерентности интерферирующих полей и снижению контраста интерференцион-
ных полос. При одном только наклоне зеркала интерферометра формируются полосы, параллель-
ные оси наклона зеркала, с периодом
Λ
, определяемым углом схождения
α
′
2
интерферирующих
волн,
α
λ
′
≈Λ
2
0
. Этот угол схождения можно определить как отношение поперечного сдвига изо-
бражений источника
ρ
′
Δ
в зеркалах интерферометра к расстоянию z
′
от этих изображений до
плоскости наблюдения. Поэтому для периода полос можно использовать соотношения
ρ
λ
α
λ
′
Δ
′
=
′
≈Λ
z
00
2
, (11)
из которых следует, что период полос линейно увеличивается с увеличением расстояния
z
′
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 18
- 19
- 20
- 21
- 22
- …
- следующая ›
- последняя »
