Составители:
Рубрика:
81
ставляющую. Это недопустимая ситуация, так как в томографическом изображении появляются
ложные элементы, которых нет в структуре объекта. Продолжим дальше увеличивать
M
z
∆
.
Сигнал также продолжит смещаться влево. При этом часть импульсов окажется в области отри-
цательных значений
∆
. То же самое происходит с комплексно сопряженным сигналом, кото-
рый, при увеличении
M
z∆
смещается вправо, пока часть импульсов, составляющих этот сигнал,
не окажется в области положительных значений
∆
. В результате происходит зеркальное нало-
жение комплексно сопряженного сигнала. Очевидно, описанных эффектов можно достичь так-
же, изменяя
i
b
z
∆
, иначе говоря, смещая объект вдоль оптической оси интерферометра.
Наличие постоянной и автокорреляционной составляющей, а также наличие комплексно
сопряженного сигнала - основные недостатки метода спектральной ОКТ. Наложение этих ком-
понент на полезный сигнал может приводить к значительному искажению получаемого ОКТ-
изображения. Но, как видно из предыдущего примера, этих проблем можно избежать путем
корректной настройки интерферометра и смещению полезного сигнала в область более высоких
значений
∆
. Если предположить, что
0
=
∆
M
z
, то есть опорное зеркало M2 находится в точке,
соответствующей равенству длин оптических путей в интерферометре, то объект необходимо
расположить таким образом, чтобы его первая граница была удалена от положения нулевой
разности хода в интерферометре на величину большую, чем оптическая толщина самого объек-
та,
N
bb
zz
∆>∆
1
. Таким образом, в интерферометре, который используется в спектральной ОКТ,
не только отсутствует динамическая перестройка разности хода в плечах интерферометра, но и
требуется наличие фиксированной, отличной от нуля разности длин оптических путей.
Эффекты дискретизации в спектральной ОКТ
В системах ОКТ для записи спектра используются цифровые средства регистрации, на-
пример, линейки ПЗС, результатом работы которых является не непрерывный спектр
(
)
kI
S
PD
, а
ограниченный набор из
K
значений интенсивности для некоторых значений волнового вектора
Kik
i
K2,1, =
, следующих через интервал
ii
kkk
−
=
+1
δ
. Это значительно упрощает сбор и по-
следующую обработку данных и позволяет использовать быстродействующие алгоритмы пре-
образования Фурье, но приводит к ряду ограничений, свойственных дискретному представле-
нию непрерывных данных. Из определения дискретного преобразования Фурье следует, что
максимальное значение оптической разности хода
∆
, которое может быть восстановлено из
набора спектральных данных равно:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 79
- 80
- 81
- 82
- 83
- …
- следующая ›
- последняя »
