Неразрушающие методы контроля. Каневский И.Н - 49 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ДВФУ | Владивосток

Составители: 

Рубрика: 

96 97
сердечники, и другую – индикаторную (обмотки
2
n
′
и
2
n
′
′
), для
регистрации ЭДС, наведенной магнитным полем, рассеянным
дефектом.
В зависимости от схемы соединения обмоток феррозонда
последним можно производить измерения либо напряженности
H
r
магнитного поля, либо градиента этого поля
r
r
∆
. В первомом
случае феррозонд называется полемером, а во втором случае –
градиентомером. На рис. 5.17 показаны схемы соединения обмоток
феррозондов.
У полемера (рис. 5.17, а) одинаковые первичные обмотки
включены встречно, их магнитные поля компенсируют друг друга,
индукции
1
В
и
2
В
в полузондах одинаковы, поэтому ЭДС во вто-о-
ричных обмотках равны нулю.
При воздействии на феррозонд рассеянного дефектом
постоянного магнитного поля
Н
r
симметрия в намагниченности
сердечников С
1
и С
2
нарушается, индукции
1
В
и
2
В
различны, и в
обмотках
2
n
′
и
2
n
′
′
наводится ЭДС
)(
212
BB
dt
d
е +=
, пропор-
Рис. 5.16. Схема феррозонда для измерения
напряженности магнитного поля
Рис. 5.17. Схема феррозонда-полемера (а)
и феррозонда-градиентомера (б)
циональная рассеянному полю. Так как индикаторные обмотки
2
n
′
и
2
n
′
′
соединены последовательно, то их ЭДС складываются и
на выходе феррозонда появляется ЭДС , частота которой в два
раза выше частоты возбуждающего поля. Эта ЭДС пропор-
циональна сумме полей
2
1
НН
+
, действующих на сердечники
полузондов:
)(
212
HHkе
+
=
µ
.
У феррозонда-градиентомера (рис.5.17, б) намагничиваю-
щие обмотки
1
n
′
и
1
n
′
′
включены последовательно. Наводимое ими
переменное поле намагничивает сердечники С
1
и С
2
полузондов,
возбуждая ЭДС в индикаторных обмотках
2
n
′
и
2
n
′
′
. Однако послед-д-
ние включены встречно, поэтому ЭДС на выходе феррозонда равна
нулю. При воздействии постоянного магнитного поля рассеяния
Н
r
индукции
1
В
и
2
В
становятся различными, на выходе ферро-
зонда появляется ЭДС
(
)
212
–= BB
dt
d
e
. Эта ЭДС пропор-
сердечники, и другую – индикаторную (обмотки n ′2 и n ′2′), для
регистрации ЭДС, наведенной магнитным полем, рассеянным
дефектом.
      В зависимости от схемы соединения обмоток феррозонда
последним можно производить измерения либо напряженности
r                                            rr
H магнитного поля, либо градиента этого поля ∆H . В первом
                                                        ом
случае феррозонд называется полемером, а во втором случае –
градиентомером. На рис. 5.17 показаны схемы соединения обмоток
феррозондов.
     У полемера (рис. 5.17, а) одинаковые первичные обмотки
включены встречно, их магнитные поля компенсируют друг друга,
индукции В1 и В2 в полузондах одинаковы, поэтому ЭДС во вто-о-
ричных обмотках равны нулю.
     При воздействии на феррозонд рассеянного дефектом
                                 r                                                     Рис. 5.17. Схема феррозонда-полемера (а)
постоянного магнитного поля Н симметрия в намагниченности                                   и феррозонда-градиентомера (б)
сердечников С1 и С2 нарушается, индукции В1 и В2 различны, и в
                                             d                          циональная рассеянному полю. Так как индикаторные обмотки
обмотках n ′2 и   n ′2′ наводится ЭДС е2 =      ( B1 + B2 ) , пропор-
                                             dt                         n ′2 и n ′2′ соединены последовательно, то их ЭДС складываются и
                                                                        на выходе феррозонда появляется ЭДС , частота которой в два
                                                                        раза выше частоты возбуждающего поля. Эта ЭДС пропор-
                                                                        циональна сумме полей Н 1 + Н 2 , действующих на сердечники
                                                                        полузондов: е2 = kµ ( H 1 + H 2 ) .
                                                                             У феррозонда-градиентомера (рис.5.17, б) намагничиваю-
                                                                        щие обмотки n1′ и n1′′ включены последовательно. Наводимое ими
                                                                        переменное поле намагничивает сердечники С1 и С2 полузондов,
                                                                        возбуждая ЭДС в индикаторных обмотках n ′2 и n ′2′. Однако послед-
                                                                                                                                        д-
                                                                        ние включены встречно, поэтому ЭДС на выходе феррозонда равна
                                                                        нулю. При воздействии постоянного магнитного поля рассеяния
                                                                        r
                                                                        Н   индукцииВ1 и В2 становятся различными, на выходе ферро-
             Рис. 5.16. Схема феррозонда для измерения
                   напряженности магнитного поля
                                                                        зонда появляется ЭДС e =
                                                                                                2
                                                                                                     d
                                                                                                    dt 1
                                                                                                               (     )
                                                                                                        B – B . Эта ЭДС пропор-
                                                                                                              2


                                 96                                                                       97

Страницы