Cпектроскопия ЯМР в органической химии. Часть I. Общая теория ЯМР. Химические сдвиги. Каратаева Ф.Х - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

17
переменное магнитное поле с напряженностью В
1
, вращающееся
вокруг направления B
0
с частотой, задаваемой генератором.
Таблица 1.2. Резонансные частоты для ядер
1
Н и
13
С при различных
плотностях магнитного потока B
0
.
B
0
, T
Резонансные частоты, МГц
1
Н
13
С
1.41
60
15.1
2.11
90
22.63
2.35
100
25.15
4.70
200
50.3
7.05
300
75.4
11.74
500
125.7
14.09
600
150.9
Когда значение этой частоты
1
приближается к частоте
ларморовской прецессии
L
, поле В
1
, начинает отклонять магнитный
момент от направления B
0
. При совпадении частот переменное
магнитное поле возбуждает переходы между зеемановскими
уровнями. Эти переходы соответствуют тому, что некоторые ядерные
магнитные моменты меняют свою ориентацию относительно
направления поля B
0
. Происходящее при этом поглощение энергии
вызывает падение напряжения высокочастотного напряжения на
настроенном контуре, в схему которого входит катушка с образцом (1,
4). Это падение напряжения детектируется, усиливается (6) и подается
на пластины вертикального отклонения осциллографа (7), а также
устройство для регистрации сигналов ЯМР, например, самопишущий
потенциометр (8).
Существуют два способа регистрации сигнала ЯМР:
1. Частотный «свип» (дословный перевод sweep– «качание» частоты)
при непрерывном изменении частоты радиочастотного поля и
постоянной величине B
0
.
Пусть исследуемый образец содержит два различных ядра А и В,
характеризующиеся различными резонансными частотами ν
А
и ν
В
(ν
А
>
ν
В
). Энергии этих ядер в двух спиновых состояниях могут быть 
переменное магнитное поле с напряженностью В1, вращающееся
вокруг направления B0 с частотой, задаваемой генератором.

Таблица 1.2. Резонансные частоты для ядер 1Н и   13
                                                   С при различных
плотностях магнитного потока B0 .
          B0, T                 Резонансные частоты, МГц
                                1                     13
                                    Н                      С
           1.41                 60                    15.1
           2.11                 90                    22.63
           2.35                 100                   25.15
           4.70                 200                   50.3
           7.05                 300                   75.4
          11.74                 500                   125.7
          14.09                 600                   150.9


      Когда значение этой частоты 1 приближается к частоте
ларморовской прецессии L, поле В1, начинает отклонять магнитный
момент от направления B0. При совпадении частот переменное
магнитное поле возбуждает переходы между зеемановскими
уровнями. Эти переходы соответствуют тому, что некоторые ядерные
магнитные моменты меняют свою ориентацию относительно
направления поля B0. Происходящее при этом поглощение энергии
вызывает падение напряжения высокочастотного напряжения на
настроенном контуре, в схему которого входит катушка с образцом (1,
4). Это падение напряжения детектируется, усиливается (6) и подается
на пластины вертикального отклонения осциллографа (7), а также
устройство для регистрации сигналов ЯМР, например, самопишущий
потенциометр (8).
      Существуют два способа регистрации сигнала ЯМР:
1. Частотный «свип» (дословный перевод sweep– «качание» частоты)
при непрерывном изменении частоты радиочастотного поля             и
постоянной величине B0.
      Пусть исследуемый образец содержит два различных ядра А и В,
характеризующиеся различными резонансными частотами νА и νВ (νА >
νВ). Энергии этих ядер в двух спиновых состояниях могут быть
                                 17

Страницы