Cпектроскопия ЯМР в органической химии. Часть I. Общая теория ЯМР. Химические сдвиги. Каратаева Ф.Х - 23 стр.

первоначального направления на противоположное. В большинстве
импульсных методик используются   90 и 180 (рис. 1-14).




Рис. 1-14. Ориентация вектора макроскопической ядерной намагниченности
М0 во вращающейся системе координат: после произвольного -градусного
  импульса (а); после /2-импульса (б); после -импульса (в). Волнистая
     линия вдоль оси Х показывает ориентацию эффективного поля B1.


     Все импульсы с продолжительностью  p , отличной от /2,
оставляют некоторую часть Z-намагниченности, не создающей сигнала
ССИ (здесь и далее ССИ означает спад свободной индукции, иногда
это явление называют ССН - свободный спад намагниченности).
Только ее компонента в плоскости X’–Y’ (поперечная намагниченность
My') способна создавать напряжение в катушке приемника. Таким
образом, импульс /2 (или теоретически 3/2, 5/2 и т.д.) создает
максимальный сигнал. И, напротив, импульс 180 x ' (или 2, 3, …)
вообще не вызывает появления сигнала, поскольку он помещает
намагниченность на ось Z (здесь и далее 0x’ – будет соответствовать
радиочастотному    импульсу,     поворачивающему        равновесную
намагниченность M0 на угол  вокруг обозначенной оси (индекс
                               0

внизу) во вращающейся системе координат) (рис. 1-14). Таким
образом, максимальные сигналы наблюдаются при   90 , т.к.
важнейшей является поперечная намагниченность My', ибо катушка
приемника ориентирована вдоль оси Y’. Для 180 x ' -ного импульса
сигналы не наблюдаются.


                                  23