Cпектроскопия ЯМР в органической химии. Часть I. Общая теория ЯМР. Химические сдвиги. Каратаева Ф.Х - 21 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

21
Амплитуды частотных компонент импульса уменьшаются с
увеличением расстояния от
1
. Так как желательно, чтобы все ядра
облучались одинаково, необходимо использовать "жесткие импульсы",
т.е. короткие импульсы большой мощности. Продолжительность
импульса выбирают так, чтобы ширина частотной полосы была
больше ширины спектра на один-два порядка. Мощность – несколько
Ватт.
1.10. Классическое описание импульсного эксперимента
Взаимодействующее с ядерными диполями радиочастотное поле
B
1
можно представить в виде двух векторов одинаковой длины,
вращающихся в плоскости X-Y в противоположном направлении с
частотой
L
(сумма этих векторов = 2B
1
) (рис. 1-13). Это поможет
понять, каким образом поле B
1
взаимодействует с намагниченностью
образца.
Рис. 1-13. Представление осциллирующего магнитного поля в виде суммы
двух вращающихся в противоположные стороны векторов намагниченности
B
1
. 
      Амплитуды частотных компонент импульса уменьшаются с
увеличением расстояния от  1 . Так как желательно, чтобы все ядра
облучались одинаково, необходимо использовать "жесткие импульсы",
т.е. короткие импульсы большой мощности. Продолжительность
импульса выбирают так, чтобы ширина частотной полосы была
больше ширины спектра на один-два порядка. Мощность – несколько
Ватт.

1.10. Классическое описание импульсного эксперимента

     Взаимодействующее с ядерными диполями радиочастотное поле
B1 можно представить в виде двух векторов одинаковой длины,
вращающихся в плоскости X-Y в противоположном направлении с
частотой  L (сумма этих векторов = 2B1) (рис. 1-13). Это поможет
понять, каким образом поле B1 взаимодействует с намагниченностью
образца.




 Рис. 1-13. Представление осциллирующего магнитного поля в виде суммы
двух вращающихся в противоположные стороны векторов намагниченности
                                   B1.



                                 21

Страницы