Cпектроскопия ЯМР в органической химии. Часть I. Общая теория ЯМР. Химические сдвиги. Каратаева Ф.Х - 33 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КФУ | Казань

Составители: 

Рубрика: 

33
6. В эксперименте ЯМР используются ядра с целым [
2
Н (I = 1),
10
B (I =
3),
14
N (I = 1),
50
V (I = 6)] и полуцелым [
1
Н (I = 1/2),
11
B (I = 3/2),
13
C (I =
1/2),
15
N (I = 1/2),
17
O (I = 5/2),
19
F (I =1/2),
29
Si (I = 1/2),
31
P (I =1/2)]
спинами.
7. Спин со спиновым числом I может принимать 2I+1 ориентаций в
магнитном поле.
8. Для ядра со спином 1/2 возможны две ориентации (по полю и
против поля B
0
).
9. Энергия каждого спинового состояния определяется величиной:
0
BmE
.
10. Классическим представлением ядра является его магнитный
момент, который прецессирует вокруг направления постоянного поля
В
0
c ларморовской или гиромагнитной частотой ω=ν
L
=γB
0
/2π
.
11. Относительная населенность энергетических уровней или
спиновых состояний подчиняется распределению Больцмана:
Tk
B
Tk
E
N
N
BB
Tk
E
e
B
0
11
12. Избыток ядер на нижнем энергетическом уровне составляет
приблизительно одну миллионную долю (м.д.).
13. Увеличение избыточной заселенности нижнего уровня повышает
чувствительность метода ЯМР.
14. Согласно классической теории, для совокупности ядер со спином I
= 1/2, прецессирующих на поверхности двойного конуса (в
соответствии с двумя ориентациями каждого из ядер или их спиновых
состояний) вокруг направления магнитного поля (+В
0
и В
0
), суммарный
вектор Z-компонент магнитных моментов всех ядер или
макроскопический вектор намагниченности М
0
с учетом N
α
> N
β
будет
располагаться вдоль положительного направления поля В
0
. 
6. В эксперименте ЯМР используются ядра с целым [2Н (I = 1), 10B (I =
3), 14N (I = 1), 50V (I = 6)] и полуцелым [1Н (I = 1/2), 11B (I = 3/2), 13C (I =
1/2), 15N (I = 1/2), 17O (I = 5/2), 19F (I =1/2), 29Si (I = 1/2), 31P (I =1/2)]
спинами.

7. Спин со спиновым числом I может принимать 2I+1 ориентаций в
магнитном поле.

8. Для ядра со спином 1/2 возможны две ориентации (по полю и
против поля B0).

9. Энергия каждого спинового состояния определяется величиной:
E  m  B0 .
10. Классическим представлением ядра является его магнитный
момент, который прецессирует вокруг направления постоянного поля
В0 c ларморовской или гиромагнитной частотой ω=νL=γB0/2π .

11. Относительная населенность энергетических уровней или
спиновых состояний подчиняется распределению Больцмана:
                      N       E                 E          B0
                           e        k BT
                                             1         1
                     N                            k BT       k BT


12. Избыток ядер на нижнем энергетическом уровне составляет
приблизительно одну миллионную долю (м.д.).

13. Увеличение избыточной заселенности нижнего уровня повышает
чувствительность метода ЯМР.

14. Согласно классической теории, для совокупности ядер со спином I
= 1/2, прецессирующих на поверхности двойного конуса (в
соответствии с двумя ориентациями каждого из ядер или их спиновых
состояний) вокруг направления магнитного поля (+В0 и В0), суммарный
вектор Z-компонент магнитных моментов всех ядер или
макроскопический вектор намагниченности М0 с учетом Nα > Nβ будет
располагаться вдоль положительного направления поля В0.

                                              33

Страницы