Рыбопромысловая гидроакустика. Карлик Я.С - 99 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

КамчатГТУ | Петропавловск-Камчатский

Составители: 

Рубрика: 

ной интенсивности dI
s
рассеянной волны получим формулу:
h
as
s
h
P
dI
β
π
0,1
2
10
2
−
= . (5.43)
Принимая во внимание закон энергетического сложения волн, счита-
ем рассеянную мощность пропорциональной площади рассеивающего
элемента дна и интенсивности падающей волны
dsIrP
isas
)(
θ
=
, где r
s
(θ) –
коэффициент обратного рассеяния по направлению θ, отсчитываемому от
нормали к поверхности антенны.
Если антенна имеет характеристику направленности D(θ), то для ин-
тенсивности падающей волны можно записать:
h
a
i
h
KDP
I
β
π
θ
0,1
2
2
10
4
)(
−
=
. (5.44)
Учитывая это, для элементарной интенсивности рассеянной волны
получим:
22
0,24
8
)10()(
h
dsDKrP
dI
r
sa
s
π
θθ
β
−
= . (5.45)
При вертикальном излучении элементарная площадка дна ds может
быть определена из простых геометрических рассуждений (рис.5.6):
θ
ψθθ
3
2
cos
sin ddh
ds = . (5.46)
В этом случае для dI
s
имеем:
.
h
ddDKrP
dI
sa
s
θ
π
ψθθθθ
32
4
cos8
)sin()(
=
(5.47)
Интегрируя это выражение по углу ψ от 0 до 2π и по углу θ от 0 до
θ
0,7
/2, получим интенсивность эхосигнала при непрерывном вертикальном
излучении:
h
as
э
h
'KPr
I
β
π
η
0,2
2
10
2
−
=
, (5.48)
где η' – сомножитель, учитывающий влияние на силу эхосигнала направ-
ленных свойств приемной и излучающей антенн (0 < η' < 1).
99
ной интенсивности dIs рассеянной волны получим формулу:

                                         Pas
                               dI s =          10−0,1βh .               (5.43)
                                        2πh  2



    Принимая во внимание закон энергетического сложения волн, счита-
ем рассеянную мощность пропорциональной площади рассеивающего
элемента дна и интенсивности падающей волны Pas = rs (θ ) I i ds , где rs(θ) –
коэффициент обратного рассеяния по направлению θ, отсчитываемому от
нормали к поверхности антенны.
    Если антенна имеет характеристику направленности D(θ), то для ин-
тенсивности падающей волны можно записать:

                                   Pa KD 2 (θ ) −0,1βh
                              Ii =             10      .                (5.44)
                                      4πh 2

    Учитывая это, для элементарной интенсивности рассеянной волны
получим:

                                 Pa Krs (θ ) D 4 (θ )10−0,2 βr ds
                          dI s =                                  .     (5.45)
                                             8π 2 h 2

    При вертикальном излучении элементарная площадка дна ds может
быть определена из простых геометрических рассуждений (рис.5.6):
                                        h 2sinθ dθ dψ
                                   ds =               .                 (5.46)
                                             cos3θ
    В этом случае для dIs имеем:
                              Pa Krs (θ ) D 4 (θ )sinθ dθ dψ
                       dI s =                                .   (5.47)
                                       8πh 2cos3θ
      Интегрируя это выражение по углу ψ от 0 до 2π и по углу θ от 0 до
θ0,7/2, получим интенсивность эхосигнала при непрерывном вертикальном
излучении:
                                     rs Pa Kη' −0,2 βh
                              Iэ =            10       ,                (5.48)
                                       2πh 2
где η' – сомножитель, учитывающий влияние на силу эхосигнала направ-
ленных свойств приемной и излучающей антенн (0 < η' < 1).




                                          99

Страницы