Составители:
Рубрика:
20
)()( , )
cos)/1(sin
sin)/1(cos
( ,
1
22
δγ
ω
δ
ω
θ
θθδθω
θ
θ
δ
θ
ω
ϕ
ωδ
γ
−
+−=
⋅−+⋅
⋅
−
−
⋅
=
+
= arctgarctgarctg
ф
ф
фронта )(
1
τ
U особенно эффективно проявляется при малых значениях
параметра В (колебания фронта) и параметра А (малозатухающие колебания
вершины), так как в этих областях мало относительное затухание,
определяемое малым
λ
. В областях промежуточных колебаний и колебаний
вершины с большим затуханием эффект взаимной компенсации колебаний,
возбуждаемых противодействующими линейными напряжениями, проявляется
значительно слабее, но из-за большого затухания наложенные колебания имеют
малую амплитуду.
В монотонной области величина
λ
велика (см. рис. 11 ), колебания )(
t
h
изначально имеют малую амплитуду и быстро затухают, поэтому «эффект
линейного фронта» проявляется незначительно.
Из приведенного следует, что совершенно непригодный для
практического применения часто встречающийся режим интенсивных
малозатухающих колебаний вершины, исключающих, например,
трансформацию идеального прямоугольного импульса, вполне может
использоваться на практике, если при этом будет обеспечена линейная форма
фронта входного импульса нужной длительности.
При экспоненциальной модели входного фронта:
ф
еU
θ
τ
τ
/
1
1)(
−
−= . (24)
Решение интеграла наложения с )(
1
τ
U по (24) в колебательном режиме
)(
t
h имеет вид:
где
[]
[]
2222
22
)()(
1
,
)(
1
ωδγωδω
ωγδγ
+−+
=
+−
= DC
Как видно из выражения (25), составляющая наложенных колебаний
)(
τ
н
U обратно пропорциональна величине
е
ψ
:
2222
)1()/1( −+=+−⋅= yy
ффе
λωθδθ
ψ
, (26)
где
ф
y
ωθ
= ,
ω
δ
λ
/
= .
По сравнению с колебаниями )(
t
h , амплитуда наложенных колебаний
)(
τ
н
U уменьшается в
е
ψ
раз, поэтому
е
ψ
имеет смысл коэффициента
сглаживания для экспоненциального фронта. При 1,0 →→
е
y
ψ
, что
]
)sin()sin(
/
22
)/1(
1
)
/
(
/
1)(
ϕθωτ
δτ
θϕ
θτ
ωθδθ
γτ
θ
τ
γτ
θτ
τ
+−⋅
−
−
−⋅
−
+−
−
−
−
−
−
+
−
−= е
ф
е
фф
D
ф
ф
ееС
ф
еU
н
(25)
