Составители:
Рубрика:
18
∞<<+⋅⋅
+⋅
⋅
+
−⋅
+
≤≤
+⋅
+
⋅
+⋅++⋅
=
−
−
−
−
ττψωτ
ωδτ
γτ
τταωτ
ωδ
γ
τ
τ
τ
δτ
γτ
γτ
δτ
γτ
ф
ф
ф
ф
ф
вых
дляМ
eD
ееC
для
eD
е
C
L
U
ф
),sin(
)1(
1
0,)sin(
1
)(
1
22
22
γ
ωδ
ϕ
θ
C
D
L −
+
−⋅
=
22
)sin(
δ
ω
ϕ
arctg=
θ
ϕ
α
−
=
y
+
=
α
ψ
фф
ееМ
ф
δτδτ
ωτ
2
1
cos21 +⋅−=
ф
ф
ф
ф
е
e
arctgy
ωτ
ωτ
δτ
δτ
cos1
sin
⋅−
⋅
=
,
Решение интеграла наложения с приведенным )(
1
τ
U имеет вид:
Как видно из соотношений (21), затухающие колебания
)(
τ
н
U
накладываются как на фронт выходного импульса (
τ
<
ф
τ
) , так и на вершину
(
τ
>
ф
τ
). Колебания фронта уменьшаются с ростом длительности входного
фронта
ф
τ
. Колебания вершины являются результатом суперпозиции двух
смещенных на
ф
τ
взаимообратных линейных напряжений и на их амплитуду
влияет не только
ф
τ
, но и множитель
1
М , зависящий от соотношения
ф
τ
и
периода колебаний
ω
π
/
2=
Т
.
Величина множителя
1
М максимальна при
ω
π
τ
/)12( ⋅−
=
к
ф
ωπδ
/)12(
max1
1
−
+=
к
еM , к=1,2,……. ,
и минимальна при кTк
ф
=
⋅
=
ω
π
τ
/2
кTк
ееM
δωδπ
−=−= 11
/2
min1
, к=1,2,……. .
Причем 0
min1
→M при 0→
δ
, то есть амплитуда наложенных
колебаний вершины уменьшается (сглаживается) особенно интенсивно у
колебаний )(
t
h с малым затуханием.
Сглаживание колебаний удобно и наиболее просто оценивать с помощью
коэффициента сглаживания
ψ
, определяемого как отношение амплитуды )(
t
h
- D к амплитуде колебаний )(
τ
н
U в начале вершины входного сигнала
)(
1
τ
U при
τ
=
ф
τ
. Поскольку длительность фронта )(
τ
н
U не равна
ф
τ
и
зависит от многих параметров, строгий расчет сглаживания требует полного
расчета )(
τ
н
U для каждой комбинации параметров и поэтому мало пригоден
и для общей и тем более для инженерной оценки сглаживания. Кроме того,
следует учитывать, что реальная форма фронтов деформируемых импульсов
всегда отличается от линейной, особенно в области скачка производной )(
1
τ
U ,
поэтому такой строгий расчет не имеет смысла.
(21)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 16
- 17
- 18
- 19
- 20
- …
- следующая ›
- последняя »
