Составители:
Рубрика:
8
2. Изменение объёма реальной капельной жидкости следует закону
dp
V
dV
E =-
ж
(1.4)
где E
ж
– модуль упругости жидкости.
Пусть V
о
– объём жидкости в условиях его измерения (при давлении p
о
). Из (1.4)
следует, что
ж
о
о
exp
E
pp
VV
-
= (1.5)
В результате интегрирования по (1.1) получим:
)1
E
(exp
ж
кн
нжк-н
-
-
=
pp
VEW .
При сравнительно небольших перепадах давления воспользуемся конечным рядом
Маклорена
2
ж
2
кн
ж
кн
ж
кн
2
)(
E
1
E
exp
E
pppppp -
+
-
+»
-
,
так, что с учётом формулы (1.5)
)
2E
1)(
E
1)((
ж
кн
ж
он
кнок-н
pppp
ppVW
-
+
-
--» .
Обозначим поправку на сжимаемость жидкости
)
2E
1)(
E
1(
ж
кн
ж
он
pppp
сж
-
+
-
-=
a
.
Тогда
)(
кносж
ppVW
сж
-»
a
(1.6)
При умеренных давлениях сжимаемость воды (E
ж
= 2,0 – 2,5 ГПа) практически
неощутима. Например, с повышением давления в насосе на 50 МПа при p
н =
p
о
поправка
α
сж
≈ 0,99. Если же E
ж
= 1,0 ГПа (для нефти – 0,07 ÷ 1,4 ГПа в зависимости от количества
растворённого газа), то при таком же перепаде давления ошибка в расчёте по формуле
(1.3) может составить 2,5 % и ощутимо исказить к. п. д. насоса во время его испытания.
В частном случае изменения состояния газа по политропе с постоянным показателем
(pV
n
= idem) из (1) получим:
)(
1
ккннк-н
VpVp
n
n
W -
-
= .
Составим баланс работы, используя теорему механики о равенстве изменения
кинетической энергии системы и работы всех действующих сил (внешних и внутренних).
Под системой подразумеваем установившийся поток жидкости или газа в проточной
машине (ПМ), ограниченной входным и выходным сечениями (рис.1.10, г):
***
----=
-
к-нк-ннкк-н
2
н
2
к
)(
2
LLzzmgW
cc
m , (1.7)
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Click here to buy
A
B
B
Y
Y
P
D
F
T
r
a
n
s
f
o
r
m
e
r
2
.
0
w
w
w
.
A
B
B
Y
Y
.
c
o
m
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 6
- 7
- 8
- 9
- 10
- …
- следующая ›
- последняя »
